Теория всего

Априо́рная тео́рия всего́ — физико-математическая теория, все очевидные варианты которой были тщательно рассмотрены и отвергнуты, выглядит теперь совершенно неожиданно и в корне отличается от всех прежних версий. Как оказалось, теория всего представляет собой детальнейший само реализующийся проект Вселенной, вплоть до звёзд как само образующихся, само функционирующих и само удаляющихся термоядерных реакторов.

Предыстория заблуждений

Как известно, в прежнее представление о теории всего закладывалась идея объединения взаимодействий. Однако, откровенно говоря, абсолютно не понятно почему возникла сама идея единой теории поля. Здесь надо пояснить тем, кто никогда не имел дело с математическим анализом, что любая физическая величина может быть разложена в ряд по степеням малых величин. Т.е., если есть хотя бы одно взаимодействие, то его всегда можно разложить в ряд из более слабых взаимодействий. Физики и математики просто обязаны всегда помнить об этом.

Единственным объяснением возникновения заблуждения об объединении является то, что в те времена просто не было понимания самого сильного фундаментального взаимодействия.

В качестве примера таких версий теории всего можно назвать единую теорию поля — вид теории поля, позволяющий записать все, что обычно считается фундаментальными силами и элементарными частицами, в терминах физического и виртуального полей. Попытки создать единую теорию поля безуспешно продолжаются более века со времён Альберта Эйнштейна. Одной из последних версий была исключительно простая теория всего Гаррета Лиси.

История настоящей теории всего

В 1820 году Ханс Кристиан Эрстед обнаружил связь между электричеством и магнетизмом, положив начало десятилетиям работы, кульминацией которой в 1865 году стала теория электромагнетизма Джеймса Клерка Максвелла. В течение 19–го и начала 20–го веков постепенно стало очевидным, что многие распространенные примеры сил — контактные силы, упругость, вязкость, трение и давление — являются результатом электрических взаимодействий между мельчайшими частицами вещества.

Следует специально отметить, что Максвеллом в работе «О физических силовых линиях», состоящей из четырёх частей и опубликованной в 1861—1862 годах, впервые был введён ток смещения. Обобщая закон Ампера, Максвелл вводит ток смещения, вероятно, чтобы связать токи и заряды уравнением непрерывности, которое уже было известно для других физических величин. Следовательно, в этой статье фактически была завершена формулировка полной системы уравнений электродинамики. В статье 1864 года «Динамическая теория электромагнитного поля» («A dynamical theory of the electromagnetic field») рассмотрена сформулированная ранее система уравнений из 20 уравнений для 20 неизвестных. В этой статье Максвелл впервые сформулировал понятие электромагнитного поля как физической реальности, имеющей собственную энергию и конечное время распространения, определяющее запаздывающий характер электромагнитного взаимодействия.

Часть физиков выступила против теории Максвелла (особенно много возражений вызвала концепция тока смещения). Гельмгольц предложил свою теорию, компромиссную по отношению к моделям Вебера и Максвелла, и поручил своему ученику Генриху Герцу провести её экспериментальную проверку. Однако опыты Герца однозначно подтвердили правоту Максвелла.

В тоже время в эту схему физики не сумели включить уже закон всемирного тяготения Ньютона, известный задолго до создания теории электромагнетизма Максвелла. Кроме того, в 20–м веке постепенно были открыты взаимодействия, которые на первый взгляд уже не имели ничего общего с уравнениями Максвелла. Таким образом, была окончательно утеряна первоначальная цель — описание на основе уравнений Максвелла как самого пространства и времени, так и всех фундаментальных взаимодействий, а также и существование фундаментальных элементарных частиц.

Тем не менее, уже более 100 лет назад в 1916 году немецким физиком Арнольдом Зоммерфельдом была введена постоянная тонкой структуры $\alpha$ в качестве меры релятивистских поправок при описании атомных спектральных линий в рамках модели атома Нильса Бора.

А уже 100 лет назад в 1922 году чикагский физик Артур Лунн (Arthur C. Lunn) рассмотрел возможную связь гравитационной постоянной $G$ с постоянной тонкой структуры $\alpha$ посредством соотношения

$$\frac{G {m_e}^2}{e^2} = \frac{\alpha^{17}}{2048 \pi^6},$$

(1)

где $m_{e}$ — масса электрона, $e$ — заряд электрона. Учитывая, что в то время погрешности измерения входивших в формулу констант оставляли желать лучшего, на этот явный путь к теории всего не обратили внимания.

Впоследствии, в квантовой электродинамике постоянная тонкой структуры $\alpha$ получила значение константы взаимодействия, характеризующей силу взаимодействия между электрическими зарядами и фотонами.

Истинное же значение $\alpha$ гораздо глубже — в конечном счёте через неё выражаются константы всех фундаментальных взаимодействий. А в этом случае оказывается, что и история квантовой физики начинается гораздо раньше и связана она с неберущимся интегралом

$$\boxed{\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}}dx=1.}$$

(2)

Впервые значение этого одномерного интеграла было вычислено в 1729 году Леонардом Эйлером (15 апреля 1707, Базель, Швейцария — 7 (18) сентября 1783, Санкт-Петербург, Российская империя) во время его работы в Петербургской Академии наук. Карл Фридрих Гаусс (30 апреля 1777, Брауншвейг — 23 февраля 1855, Гёттинген), чьим именем названа подинтегральная функция, ещё не родился. Эта функция снова была введена Гауссом в 1809 году как функция плотности нормального распределения (равенство 2 формально является утверждением существования некоторого объекта). Тем не менее казус состоит в том, что е в формуле 2 означает Эйлер. Поэтому логично считать в качестве года рождения квантовой физики 1729 год, поскольку именно тогда Леонард Эйлер сделал первый шаг к созданию теории всего, идея которой существенно более первична нежели просто квантовая идея.

Следующий важный шаг к созданию теории всего был сделан Дираком в 1931 году в статье «Квантованные сингулярности в электромагнитном поле» (P.A.M. Dirac, Quantized Singularities in the Electromagnetic Field, Proceedings of the Royal Society, A133 (1931) pp 60-72), который ввёл представление о магнитном монополе, существование которого могло бы объяснить квантование электрического заряда. Позже, в 1948 году, он вернулся к этой теме и развил общую теорию магнитных полюсов, рассматриваемых как концы ненаблюдаемых «струн». С тех пор магнитные монополи прочно вошли в современную физику.

Для теории всего принципиально важна установленная в его статье связь величин магнитного и электрического заряда

$$\boxed{\frac{q_{S}}{q_{e}}=\frac{q_{N}}{q_{p}}=\frac{1}{2\alpha},}$$

(3)

где $q_{S}$ и $q_{N}$ — заряды магнитного монополя Дирака, $q_{e}$ — заряд электрона и $q_{p}$ — заряд позитрона. Так как в знаменателях стоят заряды частицы и античастицы, то можно ожидать, что в числителях также стоят заряды частицы и античастицы!

В наше время представление о магнитном монополе сместило акцент на то, что он до сих пор не найден и, следовательно, — не существует.

Во-первых, важно помнить, что Дирак предсказал позитрон как античастицу для электрона. Сам позитрон был открыт уже через два года. Очевидно, что поисками магнитного монополя стали заниматься люди далёкие от физики в надежде быстро прославиться, открыв магнитный монополь, предсказанный Дираком. Потерпев неудачу, они стали заявлять, что магнитный монополь не существует. Однако, надо понимать, что для Дирака понятие магнитного монополя было тесно связано с его личным понятием пары позитрон и электрон как тока. А задача определения векторного потенциала $A$, дающего магнитное поле $H$, математически эквивалентна задаче определения системы токов $j'$, создающих магнитное поле $H'$. Из точки, испускающей постоянный поток магнитного поля, должен вытекать постоянный ток с равномерной плотностью во всех направлениях. Чтобы его поддерживать, надо по проводящей нити подводить ток к этой точке, равный току, исходящему из этой точки по всем направлениям, причём сила этого тока равна магнитному заряду $g$. Поскольку расположение такой нити совершенно произвольно, то разность векторных потенциалов равна магнитному полю, создаваемому током, притекающим к точке по одной нити и утекающим по другой нити. Таким образом, ток эквивалентен движению пары позитрона и электрона. Ну, и что тут искать?!

Во-вторых, нельзя упускать из виду философский аспект понятия взаимодействия. Представьте себе, что существует только пара носителей какого-либо взаимодействия. Например, тот же позитрон и электрон. В результате приближения друг к другу они приобретут энергию и, соответственно, массу. Причём эти величины будут стремится к бесконечности по мере стремления расстояния между ними к нулю. Физика в принципе не допускает бесконечностей и поэтому включает противоположный процесс образования параллельных токов путём дублирования пар по образу и подобию за счёт сброса избыточной энергии исходной пары. В результате очевидным следствием является образование кристалла, который состоит уже не из исходной пары, а из преобразованных пар в результате дефекта масс. Таким образом, можно считать, что монополи Дирака в кристалле фактически объединены в диполи. Так как взаимодействие между ними является самым сильным, то зарегистрировать отдельный монополь Дирака нереально.

Дальнейшее развитие идея магнитного монополя получила в работе Д. Швингера, который ввёл дион, представляющий собой электрически заряженный магнитный монополь.

Математические основы

Достичь первоначальной цели теории всего — найти математическое определение постоянной тонкой структуры удалось только после создания принципиально нового раздела математики — гипераналитических функций. Их значение для теории всего состоит в том, что они являются производящими функциями для интенсивностей всех фундаментальных взаимодействий, выраженных через постоянную тонкой структуры (ПТС) — безразмерную величину, численное значение которой не зависит от выбранной системы единиц. В настоящий момент рекомендуется использовать следующее значение: $$\alpha=7{,}297\;352\;569\;3(11)\times 10^{-3}.$$ В системе единиц СИ она может быть также определена как: $$\alpha=\frac{e^2}{\ 4 \pi \varepsilon_0 \hbar c}=\frac{e^2}{2 \varepsilon_0 h c},$$ где $\ e$ — элементарный электрический заряд, $\hbar=h/2\pi$ — постоянная Дирака (или приведённая постоянная Планка) $\ c$ — скорость света в вакууме, $\varepsilon_0$ — электрическая постоянная.

Впоследствии, в квантовой электродинамике постоянная тонкой структуры получила значение интенсивности взаимодействия, характеризующей силу взаимодействия между электрическими зарядами и фотонами.

Естественная гипераналитическая функция возникает из интеграла Леонарда Эйлера (2) путём переноса всех единичных отрезков функции $e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}}$ в центральный отрезок с длиной $L=1$: $$\boxed{\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}}dx=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\int_{-\frac{L}{2}}^{\frac{L}{2}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}(\frac{x-nL}{\sigma})^{2}}dx=1.}$$ Решётчатая функция (РФ) описывает распределение заполнения единичного квадрата функцией $e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}}$:

$$\boxed{\mathbb{R}(x)=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}(\frac{x-nL}{\sigma})^{2}}.}$$

(4)

Введём следующие определения: $$\mathbb{R}\left(0\right)=\mathbb{R}_{max}=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}\left(\frac{-n}{\sigma}\right)^{2}},$$ $$\mathbb{R}\left(1/2\right)=\mathbb{R}_{min}=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}\left(\frac{1/2-n}{\sigma}\right)^{2}}.$$ Теперь введём параметр тонкой структуры $\mathbb{\Alpha}$ как среднее относительное значение неравномерности распределения заполнения единичного квадрата функцией $e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}}$, зависящий от $\sigma$:

$$\boxed{\mathbb{\Alpha}\left(\sigma\right)=\frac{1}{2}\frac{\mathbb{R}_{max}-\mathbb{R}_{min}}{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}.}$$

(5)

Выбор названия и обозначения этого параметра обусловлен тем, что $\mathbb{\Alpha}\left(0.4992619105929628\right)=\alpha.$ Так как распределение заполнения единичного квадрата функции $e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}}$ оказывается выше и ниже единицы, то в определении присутствует двойка, также и в формуле 5. Таким образом, никаких других математических констант в формуле 5 не может быть по определению. Теперь аппроксимация $\mathbb{R}(x)$ будет иметь вид:

$$\begin{aligned} \mathbb{R}\left(x\right)=\frac{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}{2}(1+2\alpha cos\left(2\pi x\right))\\ +2\sum_{i=1}^{\infty}\alpha^{4^{i}}\left(cos\left(2i\times 2\pi x\right)-1\right)\\ +\frac{2}{\mathbb{W}_{max}}\sum_{i=1}^{\infty}\alpha^{9{i}^2}\left(cos\left(3 \times (2i-1)\times 2\pi x\right)-cos\left((2i-1) \times 2\pi x\right)\right), \end{aligned}$$

(6)

где $\mathbb{W}_{max}$ — нормировочный множитель (равный значению $\left(cos\left(3 \times (2i-1)\times 2\pi x\right)-cos\left((2i-1) \times 2\pi x\right)\right)$ в точке максимума). Коэффициент 2 при всех косинусах является следствием симметрии $\mathbb{R}(x)$ относительно x=0.

Трёхмерную РФ $\mathbb{R}\left(x,y,z\right)$ можно получить из её одномерного определения: $$\mathbb{R}\left(x,y,z\right)=\mathbb{R}_{max}^{2}\mathbb{R}\left(x\right).$$ Таким образом, аппроксимация трёхмерной РФ также является рядом от постоянной тонкой структуры вдоль любой оси трёхмерного решётчатого пространства, а сама ПТС является функцией безразмерного параметра $\sigma$, равного отношению «диаметра» некоторого физического объекта, расположенного в каждой ячейке, к шагу решётки L.

Появление постоянной тонкой структуры $\mathit{\alpha}$ в разложении гипераналитической решётчатой функции обусловлено периодичностью пространства. Периодичность пространства описывается симметричной функцией от x.

Для квантования времени прямое использование идеи решётки является слишком формальным. Поэтому целесообразно использовать определение производной по времени, но без перехода к пределу. Пусть $\mathbb{R}\left(t\right)$ есть РФ на единичном интервале $\left[-T/2, T/2\right]$ при $\tau=\sigma$ и $T=1$:

$$\boxed{\mathbb{R}\left(t\right)=\frac{1}{\tau\sqrt{2\pi}}\sum_{i=-\infty}^{\infty}\left[\exp\left(-\frac{1}{2}\left(\frac{t+T/4-iT}{\tau}\right)^{2}\right)-\exp\left(-\frac{1}{2}\left(\frac{t-T/4-iT}{\tau}\right)^{2}\right)\right].}$$

(7)

$\mathbb{R}\left(t\right)$ также является гипераналитической функцией, поскольку имеет место следующая аппроксимация:

$$\boxed{\alpha_{ef}\left(t,\tau\right)=\sum_{k=0}^{\infty}\left(-1\right)^{k+1}\alpha^{(2k+1)^{2}}sin\left(2\pi\left(2k+1\right)t\right).}$$

(8)

Появление ПТС в разложении гипераналитической решётчатой функции $\mathbb{R}\left(t\right)$ обусловлено периодичностью времени. Периодичность времени описывается антисимметричной функцией от x.

Также как и в случае пространства возможно обобщить полученное разложение на трёхмерное время поскольку не имеется каких-либо формальных ограничений для аналогичного обобщения. Однако, исходя из принципа соответствия, одномерное время должно быть обобщено на цилиндрическое «правое-левое» время частицы, в котором дискретный переход «вперёд или назад вдоль оси времени» совмещён с «поворотом вправо или влево вокруг оси времени на 180 градусов».

Необходимость такого обобщения обусловлена тем, что из (8) следует: $\sin\left(2\pi t\right)\simeq-\frac{\alpha_{ef}\left(t,\tau\right)}{\alpha}.$

В то же время из определения $\mathbb{R}\left(t\right)$ видно, что наиболее низкочастотная пара аппроксимируется следующим образом: $$\sin\left(\pi t\right)\simeq- m\left[\exp\left(-\frac{1}{2}\left(\frac{t+1/4}{\tau}\right)^{2}\right)-\exp\left(-\frac{1}{2}\left(\frac{t-1/4}{\tau}\right)^{2}\right)\right],$$ где $m$ - нормировочный множитель. Отсюда видно, что фактическая «локальная частота» $\mathbb{R}\left(t\right)$ в два раза меньше наблюдаемой «групповой частоты» $\alpha_{ef.}$ Кроме того, обобщение на «правое-левое» время позволяет увидеть, что изменение $\mathbb{R}\left(t\right)$ во времени фактически обусловлено как движением вдоль оси t, так и одновременным вращением вокруг этой оси.

Уравнения вечного термоядерного реактора

Для перехода от чисто математического соотношения (6) к физическому уравнению, введём понятие эффективного коэффициента размножения протонов $k_{ef}$ в кристалле:

$$\begin{aligned} k_{ef}=\underbrace{\left(1+{2 * \sum_{k=1}^{\infty} \alpha^{4^{k}}}\right)}_{\text{сильное магнитное}}^{\text{(с учётом вмороженного слоя)}}\\ +\underbrace{2\alpha cos\left(2\pi x\right)\left(1+{2 * \sum_{k=1}^{\infty} \alpha^{4^{k}}}\right)}_{\text{магнитное и ток смещения}}^{\text{(с учётом вмороженного слоя)}}\\ +\underbrace{2\sum_{i=1}^{\infty}\alpha^{4^{i}}\left(cos\left(2i\times 2\pi x\right)-1\right)}_{\text{магнитослабое}}^{\text{(интерференционное утопленное во вмороженный слой)}}\\ +\underbrace{\frac{2}{\mathbb{W}_{max}}\sum_{i=1}^{\infty}\alpha^{9{i}^2}\left(cos\left(3 \times (2i-1)\times 2\pi x\right)-cos\left((2i-1) \times 2\pi x\right)\right)}_{\text{слабое}}. \end{aligned}$$

(9)

Следует отметить, что приведённое уравнение раскрывает детальную структуру магнитного монополя как диона. А именно, электрический заряд находится в центральной области магнитного монополя, которая имеет нулевое сопротивление. Поэтому магнитное поле вмораживается в дионе вблизи его поверхности и экранирует электрическое поле центральной области магнитного монополя. В результате того, что к магнитным монополям добавляется вмороженный слой, они поднимают уровень сильного магнитного взаимодействия. Из-за этого интерференционное взаимодействие магнитного и магнитослабого оказывается утопленным во вмороженный слой. Таким образом, магнитослабое и слабое взаимодействия не выходят за пределы диона.

Ток смещения, введённый Дж. К. Максвеллом при построении теории электромагнитного поля, теперь появляется автоматически как переменный ток, создающий магнитные монополи.

Введение тока смещения позволило устранить противоречие, которого не было в магнитостатике, так как в ней на все токи наложено (искусственно) условие постоянства и замкнутости токов (соленоидальности поля плотности тока). В общем же случае переменных токов, с которым столкнулся Максвелл, ток может быть «незамкнутым», то есть например он может (некоторое время) течь в проводе, не выходя за его концы, на которых будут просто накапливаться заряды. Тогда, выбрав в теореме Ампера две различные поверхности, натянутые на один и тот же контур, но одну из которых провод будет пересекать, а другую (которую мы изогнём так, чтобы она проходила уже за концом провода) — нет, мы получим два разных выражения для тока, которые должны быть равны одному и тому же значению циркуляции магнитного поля. То есть приходим к явному противоречию, которое показывает необходимость исправления формулы, способ которого и нашел Максвелл, заменив ток в тех областях пространства, где он не течёт, током смещения. На самом же деле ток смещения просто создаёт магнитные монополи.

Основные дефекты кристалла из магнитных монополей

Здесь надо пояснить, что протон является дефектом кристалла, т.е., магнитным монополем сместившимся в междоузельное положение, а возникший пустой узел становится электроном. Однако, протоны и электроны могут образоваться как дефекты кристалла только на его границе.

Естественные Взаимодействия

Взаимодействие № 1 или Пространство

Как видно из аппроксимации $\mathbb{R}(x)$ постоянный член разложения РФ в конечном виде равен 1. Поэтому целесообразно рассмотреть его значение относительно коэффициента второго члена. В этом случае обратное значение постоянного члена разложения будет иметь известное физическое значение $$\frac{q_{S}}{q_{e}}=\frac{q_{N}}{q_{p}}=\frac{1}{2\alpha}.$$ Из этого следует, что пространственная решётка, использованная для построения гипераналитической функции, образована монополями Дирака. Модель пространства такого рода впервые была описана в статье. Таким образом, в предложенной теории сильным взаимодействием является магнитное взаимодействие, описываемое уравнениями Максвелла.

Следствие 1: Ненаблюдаемость монополей Дирака

Монополи Дирака фактически объединены в диполи. Так как взаимодействие между ними является самым сильным, то зарегистрировать отдельный монополь нереально.

Следствие 2: Барионная асимметрия Вселенной

Как известно в Стандартной Модели барионная асимметрия Вселенной является нерешённой физической проблемой. Используя уравнение (3) можно получить $$\frac{\mathbb{R}_{min}}{\mathbb{R}_{max}}=\frac{1-2\alpha\left(\sigma\right)}{1+2\alpha\left(\sigma\right)}.$$ Таким образом, гипераналитическая функция объясняет барионную асимметрию Вселенной следующей связью между электрическими и магнитными зарядами: $$\frac{\mathbb{R}_{min}}{\mathbb{R}_{max}}=\frac{{q_{S}}/{q_{e}}-1}{{q_{N}}/{q_{p}}+1}.$$

Поскольку в правой части новая физическая константа, то и в левой части должна быть математическая константа. Таким образом, левая часть не зависит от $\sigma$.

Следствие 3: Вакуум не имеет дисперсии

Определим вакуум как кристалл пространства из магнитных монополей, которые почти на 99% связаны их магнитным взаимодействием.

Пусть дана одномерная линейная цепочка монополей массой $m$, расстояние между ними $L$. Сместим $n$-й атом на малое расстояние $u_n$. Тогда из-за малости отклонения сила взаимодействия атомов будет квазиупругой.

Обозначения: k — волновое число; $\omega$ — частота.

С учётом ближайших соседей $$F_n = - \beta (u_n-u_{n+1}) - \beta (u_n - u_{n-1}) = \beta (u_{n+1} - 2 u_n + u_{n-1}),$$ где $\beta$ — коэффициент квазиупругой силы.

Запишем уравнение движения для $n$-го монополя: $$ma = F \quad\Longleftrightarrow\quad m \cfrac {d^2 u_n} {dt^2} = \beta (u_{n+1} - 2 u_n + u_{n-1}) .$$

Пусть решение имеет вид $A e^{i(kd - \omega t)} .$

Тогда $$-m\omega^2 = \beta (e^{ikL} + e^{-ikL} -2) = - 2 \beta (1 - \cos kL) = - 4 \beta \sin^2 (kL/2) \quad\Rightarrow\quad \omega = \pm \omega_m \sin {kL/2},$$ где $\omega_m = 2 \sqrt{\cfrac {\beta} {m}} .$

Это и есть зависимость частоты от волнового числа, то есть закон дисперсии для одноатомной цепочки. Учитывая, что в кристалле из магнитных монополей значение L много меньше, чем расстояние между атомами в обычных кристаллах, можно принять, что $\sin {kL/2}={kL/2} .$

При линейном законе, а точнее — при прямой пропорциональности ω и k дисперсия отсутствует; такое реализуется в случае вакуума. Таким образом, кристалл из магнитных монополей не отличим от вакуума в смысле отсутствия дисперсии.

Следствие 4: Протон и электрон

Идеальный кристалл пространства не имеет времени (другими словами не изменяется), поскольку он состоит только из бозонов ( неподвижных монополей), которые (в соответствии с определением бозонов) инвариантны относительно перестановок. Соответственно, в момент времени $t=0$ при температуре $T=0$ постоянная тонкой структуры $\alpha$ равна $\alpha\left(0.5\right)=0.00719188$. Отсюда следует, что для получения реального «кристалла пространства» в него надо ввести фермионы.

В отличие от Стандартной модели, где элементарные частицы являются базой для построения модели, в теории всего существуют только естественные частицы. Таковыми могут быть дефекты идеального кристалла пространства. В обычных кристаллах существует два типа дефектов - по Шоттки и Френкелю. В кристалле пространства дефекты по Шоттки не могут реализоваться поскольку нельзя признать реальной возможность, что монополь, покинувший свою исходную позицию в конце концов выйдет на поверхность кристалла пространства. Поэтому реализуются только дефекты по Френкелю. Монополь может переместиться из узла решетки, оставляя там вакансию, в центр ячейки решётки. Таким образом, протон - это S монополь, расположенный в центре куба. Электрон - это ячейка без S монополя. Соответственно, антипротон - это N монополь, расположенный в центре куба, а позитрон - это ячейка без N монополя. Естественно, что все частицы имеют магнитную связь с пространством кристалла.

Таким образом, в теории всего магнитное взаимодействие квазичастиц и кристалла пространства создаёт их массу.

В ядре атома ситуация более сложная и закон дисперсии отличается от квадратичного. В этом случае эффективная масса может быть меньше. Этот эффект известен как дефект массы.

Для образования дефектов требуются определенные затраты энергии (энергии активации процесса образования дефекта), однако, образование дефекта сопровождается увеличением энтропии за счет возрастания степени разупорядоченности решетки, что вызывает уменьшение энергии Гиббса $G = U + PV - TS$, где $U$ — внутренняя энергия, $P$ — давление, $V$ — объём, $T$ — абсолютная температура, $S$ — энтропия. Следовательно, образование подобных дефектов оказывается энергетически выгодным и приводит к повышению стабильности кристалла. Отсюда следует, что тепловые дефекты являются равновесными и каждой температуре соответствует их определенная равновесная концентрация в кристалле.

Поскольку образование тепловых дефектов является процессом вероятностным, а вероятность термически активируемого флуктуационного перехода монополя из узла в междоузлие пропорциональна величине $ехр(—E/kT)$, где $E$ — энергия активации процесса образования дефекта, $k$ — постоянная Больцмана и $T$ — абсолютная температура, то и равновесная концентрация данного дефекта при температуре $T$ будет пропорциональна этой величине.

Из приведенных уравнений следует, что равновесная концентрация дефектов по Френкелю является экспоненциальной функцией температуры и энергии активации. Возрастание температуры и соответственно уменьшение энергии активации приводят к увеличению равновесной концентрации дефектов.

Любые точечные дефекты обладают способностью к миграции (диффузии) в кристаллической решетке в результате тепловых флуктуаций. Например, монополь в междоузлии может переходить при соответствующем возбуждении в соседнее междоузлие, вакансии мигрируют за счет перемещения соседнего монополя в вакантный узел, т. е. путем последовательного обмена позициями между монополями и вакансиями (при таком так называемом вакансионном механизме диффузии перемещение вакансий в одном направлении эквивалентно перемещению монополей в другом).

Перемещение электрона происходит одновременно с перемещением монополя, которое описывается исходной наиболее низкочастотной парой со знаком минус, что означает исчезновение в будущем, а затем возникновение в прошлом в ячейке, которую занимал электрон. Если этот процесс описывать в одномерном времени, то он будет тождественно равен нулю. Во введённом «правом-левом» времени перемещение монополя фиксируется изменением его поляризации.

Следствие 5: Эффективная масса

Эффективная масса — величина, имеющая размерность массы и применяемая для удобного описания движения частицы в периодическом потенциале кристалла.

Скорость движения частицы в кристалле равна групповой скорости волн и определяется формулой $$v_{g}=\frac{d \omega}{dk} = \frac{1}{\hbar} \frac{dE}{dk}.$$ Здесь $\omega$ — частота,$k$ — волновой вектор, $E$ — энергия частицы. За время $dt$ внешняя сила $F$ совершает работу по перемещению частицы, равную $$dE = v_{g} dt F = \frac{F}{\hbar}\frac{dE}{dk}dt.$$

Отсюда находим $F = \hbar \frac{dk}{dt}$. Дифференцируя $v_{g}$ по времени, определим ускорение частицы $$a = \frac{dv_{g}}{dt} = \frac{1}{\hbar} \frac{d^{2}E}{dk^{2}}\frac{dk}{dt}.$$

Подставив сюда $\frac{dk}{dt}$ из формулы $F = \hbar \frac{dk}{dt}$, получим $$a = \frac{1}{\hbar^{2}} \frac{d^{2}E}{dk^{2}}F.$$

Эта формула выражает второй закон Ньютона $a = \frac{F}{m^{*}}$. Здесь $m^{*}$ — эффективная масса. Сравнивая эти две формулы, получаем: $$m^{*} = \hbar^2 \cdot \left[ {{d^2 E} \over {d k^2}} \right]^{-1}.$$

Для свободной частицы закон дисперсии квадратичен, и таким образом эффективная масса является постоянной и равной массе покоя. В кристалле ситуация более сложна и закон дисперсии отличается от квадратичного. В этом случае использовать понятие массы можно только вблизи экстремумов кривой закона дисперсии, где эта функция может быть аппроксимирована параболой и, следовательно, эффективная масса не зависит от энергии.

Следствие 6: Электрическая и магнитная постоянные

В следствие 3 было показано, что вакуум не имеет дисперсии. Тем не менее, электрические и магнитные свойства кристалла из монополей определяют электрическую и магнитную постоянные.

Взаимодействие № 2 или Время

Есть существенное различие между $\mathbb{R}(x)$ и $\mathbb{R}(t)$. В первом случае каждый последующий член разложения получается простым вычитанием предыдущего, т.е. все члены независимы друг от друга. Во втором случае для определения значений коэффициентов $a_{k}$ используется как минимум $k+1$ уравнений с различными значениями $l$: $$\sum_{i=0}^{k}\left(-1\right)^{i}a_{i}sin\left(\frac{2i+1}{2l+1}\frac{2\pi}{4}\right)=\mathbb{R}\left(\frac{1}{4\left(2l+1\right)}\right),$$ поскольку особенность решения этой системы уравнений состоит в том, что даже если нужно найти решения для $k$ гармоник, то надо решать систему для $k+1$ гармоник. Таким образом, взаимодействия №2, №5 и №6 (см. ниже) являются итерационными, т.е. необходимо вычислить амплитуды последующих взаимодействий последовательно. Таким образом, время становится активным агентом, начиная с электромагнитного взаимодействия. Принципиально важно то, что это взаимодействие становится дальнодействующим.

Говоря другими словами, вихревое электрическое поле вызывает гравитацию (взаимодействием №5), а гравитация вызывает в свою очередь взаимодействие №6 (антигравитацию) и т.д.

Таким образом, только истинно нейтральные частицы — элементарные частицы или системы элементарных частиц, которые переходят в себя при зарядовом сопряжении, то есть являются античастицами для самих себя, могут двигаться со скоростью света, даже если их масса покоя не равна нулю.

Следствие 1: Квантово-релятивистский статус теории Максвелла

Теория Максвелла выявляет свой квантово-релятивистский статус в результате сопоставления ЭМ взаимодействия с магнитным. Если выбрать объект, участвующий во всех фундаментальных взаимодействиях, то значения безразмерных констант взаимодействий этого объекта, находимые по общему правилу, покажут относительную силу данных взаимодействий или, короче, их интенсивность. В качестве такого объекта на уровне элементарных частиц используется протон. Базовой энергией для сравнения взаимодействий является электромагнитная энергия фотона, по определению равная: $$U_f= \frac{h c}{\lambda},$$ где $~h$ - постоянная Планка, $~c$ - скорость света, $~\lambda$ - длина волны фотона.

Выбор энергии фотона не случаен, так как в основе современной физики лежит волновое представление, основанное на электромагнитных волнах. С их помощью производятся все основные измерения – длины, времени, и в том числе энергии. Электромагнитное взаимодействие двух неподвижных протонов описывается электростатической энергией: $$U_{e}=\frac{e^2}{4\pi \varepsilon_0 r},$$ где $~e$ - элементарный заряд, $~\varepsilon_0$ - электрическая постоянная.

Отношение этой энергии к энергии фотона $~U_f$ и определяет постоянную тонкой структуры: $$\alpha=\frac { U_{e}}{ U_f } =\frac{e^2}{4\pi\varepsilon_0 \hbar c}.$$

Таким образом, переход от электромагнитной волны к фотону существенно изменяет статус теории Максвелла. Дело в том, что произведение $\hbar\times c$, входящее в $\alpha$, сохраняется только при одновременном преобразовании $c \rightarrow\infty$ и $\hbar\rightarrow0$ согласно принципу соответствия. Таким образом, теория Максвелла должна иметь квантово-релятивистский статус.

Следствие 2: Закон Кулона

Квантово-релятивистская формулировка закона Кулона: $$\vec{F}_{12}=\alpha\frac{ \hbar c}{e^2}\cdot\frac{q_1 \cdot q_2}{r_{12}^2} \cdot \frac{\vec{r}_{12}}{r_{12}}.$$

Следствие 3: Существование точечного тока

Решётчатая модель пространства-времени позволяет выделить два члена в разложениях $\mathbb{R}(x)$ и $\mathbb{R}(t)$, пропорциональных $\alpha$: $$(\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min})\alpha cos\left(2\pi x\right)$$ и $$-\alpha sin\left(2\pi t\right).$$

Учитывая, что $\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}$ равно: $${\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}=2+4 * \sum_{k=1}^{\infty} \alpha^{4^{k}},$$ то существует почти двукратное различие в величине коэффициентов при $cos\left(2\pi x\right)$ и $sin\left(2\pi x\right)$.

Член пропорциональный $(\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min})\alpha cos\left(2\pi x\right)$ можно сопоставить с утверждением Максвелла, что электрический ток $\mathbf{I}$ и изменение электрической индукции $\mathbf E$ порождают вихревое магнитное поле $\mathbf{H}$: $$rot \mathbf{H} \sim \mathbf{I} + \partial \mathbf E / \partial t.$$ Соответственно, член пропорциональный $-\alpha sin\left(2\pi x\right)$ можно сопоставить с утверждением Максвелла, что изменение магнитной индукции $\mathbf H$ порождает вихревое электрическое поле $\mathbf{E}$: $$rot \mathbf{E} \sim \partial \mathbf H / \partial t.$$ Таким образом, почти двукратное различие в величине коэффициентов при $cos\left(2\pi x\right)$ и $sin\left(2\pi x\right)$ указывает на реальное существование тока смещения, понятия введенного Максвеллом при построении теории электромагнитного поля. (Ток смещения не является электрическим током в обычном смысле слова, поскольку не связан с перемещением электрического заряда.) Таким образом, теория предсказывает не только фотон (поперечную электромагнитную волну, распространяющуюся в пространстве), но и существование продольной электромагнитной волны, которая не может распространяться в пространстве. Причина, по которой она не может распространяться в пространстве, в том, что, согласно электродинамике, токи всегда должны быть замкнутыми, а при распространении продольных электромагнитных волн токи смещения становятся незамкнутыми, что недопустимо. Т.е., распространение продольных электромагнитных волн противоречит законам электродинамики. Поэтому продольные волны могут существовать только в замкнутом виде, в этом случае ток становится замкнутым. Это означает, что теория Максвелла предсказывает существование частицы "точечного тока" $\mathbf{I}$ или элементарного магнитного момента $\vec m$.

Выражение для момента силы, действующего со стороны магнитного поля кристалла пространства на частицы "точечного тока": $$\vec M = \vec m \times \vec B.$$ Потенциальная энергия частицы "точечного тока" в магнитном поле кристалла пространства равна: $$U = - \vec m \cdot \vec B.$$

Следствие 4: Пьедестал

Из уравнения (4) видно, что электромагнитное взаимодействие расположено на пьедестале $$\frac{{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}}{2}=1 + 2 * \sum_{k=1}^{\infty} \alpha^{4^{k}}.$$ Можно предположить, что его существование вызвано повсеместным влиянием частиц точечного тока.

Взаимодействие № 3 или Интерференционное взаимодействие

Зависимость величины слабых сил от расстояния имеет существенно отличающиеся участки. На начальном участке эта зависимость параллельна зависимости электромагнитных сил. Так как первая чётная разность содержит $cos\left(2\times2\pi x\right)$ с удвоенным аргументом, то можно сказать, что этот член соответствует описанию интерференционного взаимодействия частиц "точечного тока" и нейтрино. Коэффициент при $cos\left(2\times2\pi x\right)$ равен $2\alpha^{4}$. Предполагая, что двойка отражает существование двух состояний частиц "точечного тока" и нейтрино, её можно не учитывать при оценки интенсивности.

Ввиду увеличения частоты (по сравнению с предыдущим косинусом) значение интенсивности интерференционного электрослабого взаимодействия равно $\sqrt{2}\alpha^{4}=4.01\times10^{-9}$. Это значение соответствует окончанию прямолинейного участка. Чётные разности с другими значениями коэффициентов и другими частотами повторяются регулярно для последующих поколений лептонов.

Следствие 1: Несохранение чётности

Важное значение для идентификации указанного взаимодействия имеет уникальное свойство примитивной гипераналитической функции $\overline{\mathbb{V}}(2i\times2\pi x)$ - несохранение чётности.

Следствие 2: Ограничение на поколения лептонов

Зависимость величины слабых сил от расстояния имеет участок, на котором скорость их уменьшения описывается именно коэффициентами разложения РФ. Значения нижних границ приведенные в нижеследующей таблице показывают, что лептоны четвёртого поколения не могут существовать поскольку ввиду различных скоростей уменьшения нижних границ каждого из взаимодействий № 3 и № 4, они в конечном счёте перекрывают друг друга в этом диапазоне.

Поколение	Взаимодействие №3	Взаимодействие №4
1	$\sqrt{2}\alpha^{4}$	$\sqrt{3}\alpha^{9}/\mathbb{W}_{max}$
2	$\sqrt{4}\alpha^{16}$	$\sqrt{6}\alpha^{36}/\mathbb{W}_{max}$
3	$\sqrt{8}\alpha^{64}$	$\sqrt{9}\alpha^{81}/\mathbb{W}_{max}$
4	$\sqrt{16}\alpha^{256}$	$\sqrt{12}\alpha^{144}/\mathbb{W}_{max}$

Следствие 3: Смешанность состояний

Взаимодействия № 3 и № 4 связаны друг с другом набором из двух не ортогональных гипераналитических функций. Это означает, что взаимодействующие лептоны изначально описываются как смешанные состояния вне зависимости имеет нейтрино массу или нет. Таким образом, превращения нейтрино одного поколения в нейтрино другого поколения являются естественным квантовым феноменом.

Взаимодействие № 4 или Собственно слабое взаимодействие

Собственно слабому взаимодействию соответствуют $cos\left(3\times2\pi x\right)$ и $cos\left(2\pi x\right)$ с коэффициентом $2\alpha^{9}$. Предполагая, что двойка отражает существование двух состояний нейтрино, её можно не учитывать при оценки интенсивности. Ввиду увеличения частоты в три раза значение интенсивности интерференционного электрослабого взаимодействия должно быть умножено на $\sqrt{3}$. Ввиду ненормированности $\mathbb{W}\left((2i-1)\times2\pi x\right)$ коэффициент при ней должен быть поделен на её максимальное значение $\mathbb{W}_{max}$ равное $\cong1.5396$. В результате получаем значение $\sqrt{3}\alpha^{9}/\mathbb{W}_{max}=6.60\times10^{-20}$. Это значение соответствует окончанию криволинейного участка. Нечётные разности с другими значениями коэффициентов и другими частотами повторяются регулярно для последующих поколений лептонов, перекрывая весь диапазон совместно с взаимодействием № 3.

Следствие 1: Несохранение чётности

Важное значение для идентификации указанного взаимодействия имеет уникальное свойство примитивной гипераналитической функции $\overline{\mathbb{V}}(2i\times2\pi x)$ - несохранение чётности.

Следствие 2: Ограничение на поколения лептонов

Зависимость величины слабых сил от расстояния имеет участок, на котором скорость их уменьшения описывается именно коэффициентами разложения РФ. Значения нижних границ приведенные в нижеследующей таблице показывают, что лептоны четвёртого поколения не могут существовать поскольку ввиду различных скоростей уменьшения нижних границ каждого из взаимодействий № 3 и № 4, они в конечном счёте перекрывают друг друга в этом диапазоне.

Поколение	Взаимодействие №3	Взаимодействие №4
1	$\sqrt{2}\alpha^{4}$	$\sqrt{3}\alpha^{9}/\mathbb{W}_{max}$
2	$\sqrt{4}\alpha^{16}$	$\sqrt{6}\alpha^{36}/\mathbb{W}_{max}$
3	$\sqrt{8}\alpha^{64}$	$\sqrt{9}\alpha^{81}/\mathbb{W}_{max}$
4	$\sqrt{16}\alpha^{256}$	$\sqrt{12}\alpha^{144}/\mathbb{W}_{max}$

Следствие 3: Смешанность состояний

Взаимодействия № 3 и № 4 связаны друг с другом набором из двух не ортогональных гипераналитических функций. Это означает, что взаимодействующие лептоны изначально описываются как смешанные состояния вне зависимости имеет нейтрино массу или нет. Таким образом, превращения нейтрино одного поколения в нейтрино другого поколения являются естественным квантовым феноменом.

Взаимодействие № 5 или Квантовая гравитация

Так как первый коэффициент разложения дискретной производной РФ уже идентифицирован в качестве интенсивности электромагнитного взаимодействия, можно ожидать, что второй коэффициент имеет отношение к единственному оставшемуся взаимодействию — гравитационному. Для получения интенсивности гравитационного взаимодействия второй коэффициент $\alpha^{9}$ достаточно возвести в квадрат и умножить на $\sqrt{3}$ (для учёта другой частоты).

Получаемое значение менее чем на процент превышает константу гравитационного взаимодействия: $$G\frac{m_{p}^{2}}{\hslash c}=5.906\times10^{-39},$$ где $G$ - гравитационная постоянная, $m_{p}$ - масса протона. Это расхождение даёт верхнюю оценку квантовой поправки, которая может быть внесена в закон тяготения.

Следствие 1: Квантово-релятивистский статус закона Всемирного тяготения Ньютона

Сначала покажем как будет выглядеть константа $G$ если вместо массы протона $m_{p}$ ввести новую константу — присоединённую массу протона $m_{pa}$. В этом случае значение $G$ будет иметь следующий вид: $$G=\sqrt{3}\alpha^{18}\frac{\hbar c}{m_{pa}^{2}}.$$

Полученная формула раскрывает скрытый квантово-релятивистский статус самого закона тяготения. Дело в том, что произведение $\hbar\times c$, входящее в $\alpha$ и $G$, сохраняется только при одновременном преобразовании $c \rightarrow\infty$ и $\hbar\rightarrow0$ согласно принципу соответствия. Таким образом, говорить об одностороннем уточнении закона тяготения Ньютона оказывается в принципе неправильно.

Следствие 2: Вселенная состоит из горячего водорода

На основе данных, приведённых в нижеследующей таблице (взяты из Википедии 07.03.2018), получаем: $$m_{pa}=1.68082*10^{-27}.$$ Таким образом, значение $m_{pa}$ всего на 9 электронных масс превышает массу протона $m_{p}$ и может считаться достоверным. Это означает, что Вселенная состоит из горячего водорода.

Параметр	Значение
$\hbar$	1.054 571 800(13) $\times 10^{-34}$ Дж c
с	299 792 458 м/с
$\alpha$	7.297 352 566 4(17) $\times 10^{-3}$
$G$	6.674 08(31) $\times10^{-11}$ $м^{3}$ $с^{-2}$ $кг^{-1}$

В качестве примера оценки $m_{pa}$ можно считать, что эта величина включает массу протона $m_{p}$ и массу электрона $m_е$. Кроме того необходимо включить массу нейтрона $m_n$ с коэффициентом $\delta$ — долей нейтронов на один протон, которая составляет десятые для звёзд и единицы для планет. Также надо вычесть энергию связи связанных нуклонов, которая различна для звёзд и планет. Наконец, надо добавить кинетическую энергию на нуклон и другие возможные вклады. Кроме того на один нуклон приходится не менее 20 миллиардов фотонов.

Следствие 3: Квантовая гравитация

Подставляя $G$ в закон Ньютона получаем: $$\vec{F}_{12}=\sqrt{3}\alpha^{18}\hbar c \frac{ \frac{M_1}{m_{pa1}} \frac{M_2}{m_{pa2}} } {r_{12}^2} \cdot \frac{\vec{r}_{12}}{r_{12}},$$ где $r_{12}$ - расстояние между телами 1 и 2, имеющими массы $M_1$ и $M_2$. Таким образом, $m_{pa1}$ и $m_{pa2}$ являются поправками, которые переводят инертные массы в правильные гравитационные массы.

Следствие 4: Образование гравитации

Соответственно, из существования кристалла из магнитных монополей можно тривиально объяснить суть гравитации. В отличие от Стандартной модели, где элементарные частицы являются базой для построения модели, в естественно-единой квантовой теории взаимодействий существуют только естественные частицы. Таковыми могут быть дефекты идеального кристалла пространства. В конечных кристаллах существует два типа дефектов - по Шоттки и Френкелю. Дефекты по Шоттки образуются непосредственно на поверхности кристалла пространства и будут рассмотрены в следующем параграфе. Дефекты по Френкелю образуются во всём объёме кристалла пространства и объясняют суть гравитации. Монополь может переместиться из узла решетки, оставляя там вакансию, в центр ячейки решётки. Таким образом, протон - это S монополь, расположенный в центре куба. Электрон - это ячейка без S монополя. Соответственно, антипротон - это N монополь, расположенный в центре куба, а позитрон - это ячейка без N монополя. Естественно, что все частицы имеют магнитную связь с пространством кристалла.

Таким образом, кристалл из монополей представляет собой двухфазную систему - собственно кристалл и дефекты. Такая среда характеризуется поверхностным натяжением — термодинамической характеристикой поверхности раздела двух находящихся в равновесии фаз, определяемой работой обратимого изотермокинетического образования единицы площади этой поверхности раздела при условии, что температура, объём системы и химические потенциалы всех компонентов в обеих фазах остаются постоянными. Однако, ввиду стабильности дефектов (протона и электрона) обратимость отсутствует. Поэтому в данном случае поверхностное натяжение теряет один из своих физических смыслов, а именно — энергетический (термодинамический: поверхностное натяжение — это удельная работа увеличения поверхности при её растяжении при условии постоянства температуры). Остаётся только силовое (механическое) определение: поверхностное натяжение — это сила, действующая на единицу поверхности раздела двух находящихся в равновесии фаз. В этом случае появляется ясный физический смысл понятия гравитации, т.е. рассмотрение её как силы, стремящейся сократить поверхность раздела до минимума при заданных объёмах фаз.

Взаимодействие № 6

Взаимодействие № 6 соответствует члену $$\left(-1\right)^{3}\alpha^{(5)^{2}}sin\left(10\pi t\right)$$ и может быть интерпретировано как взаимодействие отталкивания, причём существенно более слабое чем гравитационное.

Итак, на границе кристалла из магнитных монополей происходит образование дефектов по Шоттки. При этом S монополь и N монополь выходят одновременно непосредственно за поверхность кристалла пространства. Соответственно, внутри кристалла образуются электронно-позитронные диполи $\Delta_{ep}$, которые мигрируют в глубь кристалла. В результате образования дефектов по Шоттки объём кристалла увеличивается. При этом диполи $\Delta_{ep}$, перемещаясь к центру, выталкивают обычные дефекты в сторону поверхности кристалла пространства.

Следствие 1: Космологическое красное смещение

В этом случае появляется ясный физический смысл понятия расширения Вселенной — явления, состоящего в почти однородном и изотропном расширении космического пространства в масштабах всей Вселенной, выводимое через наблюдаемое с Земли космологическое красное смещение.

Следует также отметить, что известное образование электронно-позитронной пары на самом деле есть следствие развала диполя $\Delta_{ep}$ $\gamma$ квантом вблизи ядра. Таким образом, не существует преобразования энергии в материю.

Следствие 2: Нейтрон

Представим, что совсем вблизи протона пролетает электронно-позитронный диполь $D_{ep}$. Очевидно, что он будет ориентирован электроном в сторону протона, а позитроном в сторону внешнего электрона. Поскольку взаимные расстояния между частицами станут существенно меньше, то внешний электрон существенно притянется к протону. Таким образом, вместо атома водорода получится нейтрон $${}^1_1p + \Delta_{ep}+ e^-=\Delta_{ep}+{}^0_1n + \overline{\nu}_e.$$

При этом избыточная энергия будет сброшена через канал антинейтрино.

Предложенная модель существенно отличается от Большого Взрыва тем, что нейтроны не появятся до тех пор пока электронно-позитронные диполи не проникнут в кристалл. Для этого требуется время.

Примечания

АРыбников (обсуждение) 20:37, 1 декабря 2019 (UTC)