Гравитационная волна

Материал из свободной русской энциклопедии «Традиция»
(перенаправлено с «Гравитационные волны»)
Перейти к: навигация, поиск
Icons-mini-icon 2main.png Основная статья: Гравитация
Icons-mini-icon 2main.png Основная статья: Волна
Происхождение и эволюция гравитационных волн. Рисунок

Гравитацио́нная волна́ — гравитационное излучение, излучение гравитационных волн, или волн тяготения, неравномерно движущимися массами (телами).[1]

Гравитационная волна рассматривается также как возмущение гравитационного поля, порождающее изменение формы («ряби») пространства-времени, распространяющееся предположительно со скоростью света.

Уравнения Эйнштейна имеют решения волнового типа, представляющие собой движущееся со скоростью света возбуждение метрики пространства-времени. Слабая (линейная) гравитационная волна, согласно ОТО, считается поперечной и описывается двумя независимыми компонентами (имеет две поляризации).

Генерация гравитационных волн[править]

Система из двух нейтронных звезд порождает среду — рябь пространства-времени

Гравитационную волну излучает любая движущаяся ускоренно материя. Для возникновения волны существенной амплитуды необходимы чрезвычайно большая масса излучателя или/и огромные ускорения, амплитуда гравитационной волны прямо пропорциональна ускорению и массе генератора то есть ~ma. Однако, если некоторый объект движется ускоренно, то это означает, что на него действует некоторая сила со стороны другого объекта. В свою очередь этот другой объект испытывает обратное действие (по 3-му закону Ньютона), при этом оказывается, что m1a1 = -m2a2. Получается, что два объекта излучают гравитационные волны только в паре, причём в результате интерференции они существенно взаимно гасятся. Поэтому гравитационное излучение в общей теории относительности всегда носит по мультипольности характер как минимум квадрупольного излучения. Кроме того, для нерелятивистских излучателей в выражении для интенсивности излучения имеется малый параметр \(\left(\frac{r}{c T}\right)^4\) (r — характерный размер излучателя, T — характерный период движения излучателя, c — скорость света в вакууме).

Для Солнечной системы, например, наибольшее гравитационное излучение производит подсистема Солнца и Юпитера. Мощность этого излучения — примерно 5 киловатт, таким образом, энергия, теряемая Солнечной системой на гравитационное излучение за год, совершенно ничтожна по сравнению с характерной кинетической энергией тел.

Наиболее сильными источниками гравитационных волн являются:

  • сталкивающиеся галактики (гигантские массы, небольшие ускорения),
  • гравитационный коллапс двойной системы компактных объектов (колоссальные ускорения при довольно большой массе).

Гравитационный коллапс двойной системы[править]

Двойная компактная система состоит из пары нейтронных звёзд, чёрных дыр или их комбинации. При вращении вокруг общего центра масс такая система теряет энергию за счёт излучения гравитационных волн. Этот процесс обычно длится несколько миллионов лет и излучение достаточно слабое. В результате объекты сближаются, а их период обращения уменьшается. Однако на заключительном этапе происходит столкновение и несимметричный гравитационный коллапс. Этот процесс длится доли секунды и за это время в гравитационное излучение уходит энергия, составляющая более 50 % от массы системы.

Регистрация гравитационных волн[править]

Регистрация гравитационных волн достаточно сложна ввиду слабости последних (малого искажения метрики). Приборами для их регистрации являются детекторы гравитационных волн. Попытки обнаружения гравитационных волн предпринимаются с конца 1960-х годов, но на данный момент нет достоверных сведений об их непосредственной регистрации.

С другой стороны, предсказываемое общей теорией относительности ускорение взаимного вращения двойных звёзд из-за потери энергии на излучение гравитационных волн надёжно зафиксировано в нескольких известных системах двойных компактных объектов, в частности, пульсаров с компактными компаньонами. В 1993 г. «за открытие нового типа пульсаров, давшее новые возможности в изучении гравитации» открывателям первого двойного пульсара PSR B1913+16 Расселу Халсу и Джозефу Тейлору мл. была присуждена Нобелевская премия по физике. Такое же явление зафиксировано ещё в нескольких случаях: для пульсаров PSR J0737-3039, PSR J0437-4715 и системы двойных белых карликов RX J0806. Например, расстояние между двумя компонентами A и B первой двойной звезды из двух пульсаров PSR J0737‒3039 уменьшается примерно на 2,5 дюйма (6,35 см) в день из-за потерь энергии на гравитационные волны, причём это происходит в согласии с теорией Эйнштейна.[2]

По оценкам, наиболее сильными и достаточно частыми источниками гравитационных волн для гравитационных телескопов и антенн являются катастрофы, связанные с коллапсами двойных систем в ближайших галактиках. Ожидается, что в ближайшем будущем на усовершенствованных гравитационных детекторах будет регистрироваться несколько подобных событий в год, искажающих метрику в окрестности Земли на 10−21 — 10−23.

См. также[править]

Примечания[править]

Литература[править]

  • Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теория поля. — 1988, Глава XIII.>
  • Мизнер, К. Торн, Уиллер Гравитация. Глава 34.

Ссылки[править]


 Шаблон: п·о·и
Теории гравитации
Стандартные теории гравитации Альтернативные теории гравитации Квантовые теории гравитации Единые теории поля

Классическая физика

Релятивистская физика

Принципы

Классические

Релятивистские

  • Каноническая квантовая гравитация [11]
  • Петлевая квантовая гравитация [12]
  • Полуклассическая гравитация [13]
  • Причинная динамическая триангуляция [14]
  • Евклидова квантовая гравитация [15]
  • Уравнение Уилера — ДеВитта [16]
  • Индуцированная гравитация [17]
  • Некоммутативная геометрия [18]

Многомерные

  • Общая теория относительности в многомерном пространстве [19]
  • Теория Калуцы — Клейна [20]

Струнные

Прочие