Ковариантная теория гравитации

Материал из свободной русской энциклопедии «Традиция»
Перейти к: навигация, поиск

Ковариантная теория гравитации (КТГ) — это теория гравитации, опубликованная Сергеем Федосиным в 2009 г. Она включает в себя расширенную специальную теорию относительности, лоренц-инвариантную теорию гравитации, метрическую теорию относительности и закон всемирного тяготения Ньютона, и описывает гравитацию как физическую силу, действующую на частицы вещества. Вещество, гравитационное поле, а также и другие поля изменяют такие свойства волновых квантов, как их скорость распространения и частота колебаний. Поскольку пространственно-временные измерения осуществляются с помощью волн, то отсюда следует зависимость наблюдаемых геометрических свойств пространства-времени от имеющихся в системе отсчёта источников энергии-импульса материи в виде вещества и поля. Данная зависимость определяется уравнениями для метрики, образующими систему уравнений в частных производных. В КТГ гравитационное поле является компонентой общего поля.

Как общая теория относительности (ОТО) и некоторые другие альтернативные теории гравитации, КТГ предсказывает изменение течения времени, наблюдаемой геометрии пространства, траекторий движения падающих тел, распространения света. Однако имеется различие между предсказаниями ОТО и КТГ в описании таких например эффектов, как гравитационное замедление времени, гравитационное красное смещение длины волны, задержка сигнала в гравитационном поле. Данное различие соотносится с поправкой, содержащей четвёртую степень скорости света, в пределах которой все тесты ОТО в отношении волновых сигналов дают те же результаты, что и КТГ. Если в ОТО гравитация есть следствие искривления пространства-времени источниками энергии-импульса, то в КТГ гравитация появляется как результат действия гравитонов на вещество в рамках модернизированной теории гравитации Лесажа. Потоки гравитонов влияют также на распространение волн и следовательно на эффективную метрику пространства-времени вблизи источников энергии-импульса, так что в КТГ геометрия является вторичной по отношению к физике явлений. В слабых полях и при малых скоростях движения КТГ переходит в ЛИТГ. Поскольку уравнения ЛИТГ подобны уравнениям электродинамики Максвелла (смотри максвеллоподобные гравитационные уравнения), которые успешно проквантованы, то это позволяет проквантовать и уравнения гравитационного поля ЛИТГ в рамках квантовой гравитации.

Среди астрофизических применений КТГ, так же как и ОТО, на основе эффекта отклонения света в гравитационном поле предсказывает явление гравитационного линзирования, когда появляются многочисленные изображения одного и того же удалённого астрономического объекта. КТГ предполагает гравитационное излучение от отдельных ускоренных массивных тел, причём оно может носить и дипольный характер (тогда как в ОТО всегда рассматривается только квадрупольное и мультипольное излучения).

История[править]

Первым шагом на пути построения КТГ было представление Федосиным полной теории лоренц-инвариантной теории гравитации (ЛИТГ) в книге 1999 г.[1] ЛИТГ справедлива для инерциальных систем отсчёта и описывает все гравитационные эффекты, связанные с запаздыванием распространения гравитации и с гравитационным полем кручения.

В 2002 г. появилась вторая книга Федосина, посвящённая развитию теории относительности.[2] В ней были сформулированы аксиомы расширенной специальной теории относительности (РСТО). В РСТО доказывается, что постоянство скорости света во всех инерциальных системах отсчёта, предполагаемое специальной теорией относительности (СТО), является результатом самой процедуры пространственно-временных измерений, в которых используется всегда двустороннее распространение света (электромагнитной волны). Это приводит к усреднению скорости волны во всех направлениях, независимо от истинной скорости света и скорости движения системы отсчёта, делая эффективную скорость света постоянной для каждого наблюдателя. Согласно РСТО можно рассматривать такую изотропную систему отсчёта, в которой потоки гравитонов имеют одинаковую интенсивность со всех сторон. Данную систему отсчёта можно считать неподвижной относительно эфира как среды, состоящей из потоков гравитонов. В РСТО также показывается, что теория относительности как теория, позволяющая пересчитывать результаты измерений координат, времени и физических величин из одной системы отсчёта в другую, зависит от волнового представления, то есть от типа и свойств волны, используемой для пространственно-временных измерений. Данная зависимость выражается в частности через множитель Лоренца вида \(~ \sqrt {1 - (V/C)^2},\) содержащий эффективную скорость волны \(~ C,\) зависящую от свойств среды (например, от показателя преломления среды), и скорость движения \(~ V\) системы отсчёта как её среднюю скорость за период волны.

В статье 2007 г.[3] Федосин проводит глубокую аналогию между электромагнитным и гравитационным полями, рассматривает подобие их уравнений и тот вклад, который должны вносить поля как источники энергии-импульса в результат определения метрики пространства-времени через уравнения Гильберта-Эйнштейна. Ещё одна статья 2008 г.[4] рассматривает нарушение принципа эквивалентности, являющегося методологической основой ОТО, в применении к массе-энергии гравитационного поля. Следующая статья посвящена рассмотрению феномена гравитации в концепции гравитонов (теория гравитации Лесажа) в рамках теории бесконечной вложенности материи.[5]

На основе представлений о гравитации как силовом взаимодействии, возникающем от действия гравитонов и подчиняющемся условию лоренц-инвариантности в инерциальных системах отсчёта; условности и конвенциональности постоянства скорости света, вытекающей из процедуры измерений; зависимости результатов пространственно-временных измерений от типа и свойств используемой волны; предположения об одинаковой скорости распространения гравитационных и электромагнитных волн, основанного на модели единого эфира и предполагаемых структур соответствующих фотонов, в книге 2009 г. Федосин строит КТГ с помощью постулированных им аксиом метрической теории относительности (МТО) и ковариантных силовых уравнений движения, пригодных для всех возможных систем отсчёта.[6] В структуру КТГ входят также уравнения гравитационного поля из ЛИТГ, но обобщённые на любые системы отсчёта путём замены метрического тензора плоского пространства-времени Минковского на метрический тензор искривлённого пространства-времени, и использующие операцию ковариантного дифференцирования.

Так же как и в ОТО, в КТГ наиболее сложным является нахождение точных решений уравнений Гильберта-Эйнштейна для определения компонент метрического тензора. Решение данных уравнений в КТГ значительно сложнее, чем в ОТО, поскольку в КТГ в отличие от ОТО учитывается собственное гравитационное поле тела, изменяющее метрику как внутри, так и за пределами данного тела. Одно из точных решений, определяющее метрический тензор за пределами одиночного тела сферической формы, нашёл сам Федосин.[6] Пользуясь данным решением, он описал в рамках КТГ аномальные прецессии перигелия планет, включая Меркурий; отклонение релятивистских частиц, радиосигналов и света звёзд, проходящего вблизи поверхности Солнца; аномальное ускорение «Пионеров»; гравитационное красное смещение; гравитационное замедление времени; эффекты, связанные со спином, генерирующим поле кручения.

Переход от классической физики к КТГ[править]

Ковариантная теория гравитации должна рассматриваться в нескольких аспектах. С одной стороны, КТГ есть теория гравитационного поля. С другой стороны, КТГ описывает взаимодействие гравитационного поля с веществом, причём гравитационная сила согласно второму закону Ньютона приводит к ускорению тел. Кроме этого, гравитационное поле и другие источники энергии-импульса оказывают влияние на распространение волновых квантов, изменяют их скорость, энергию и частоту. Это приводит к эффективному искривлению пространства-времени и к отклонению вида метрического тензора от его величины в плоском пространстве-времени Минковского. В свою очередь, метрический тензор и его производные по координатам участвуют в определении гравитационной силы и величин, характеризующих гравитационное поле и движение тел, с точки зрения координатного наблюдателя, в системе отсчёта которого вычисляется метрика.

Гравитация Ньютона[править]

Согласно классической механике движение физических тел описывается как комбинация свободного движения по инерции и некоторого отклонения от него. Причиной отклонения являются различные силы, действующие на тела. В силу второго закона Ньютона величина силы определяется произведением массы тела на его ускорение. По закону тяготения Ньютона, между двумя любыми телами возникает сила гравитационного притяжения, пропорциональная массам тел и обратно пропорциональная квадрату расстояния между ними. Поэтому траектория пробной частицы вблизи массивного тела отклоняется от прямой линии, а скорость изменяется под действием гравитационного ускорения. Ввиду пропорциональности гравитационной силы гравитационной массе пробных частиц, последние будут двигаться с одним и тем же ускорением вблизи массивного тела. Это значит, что траектории свободного падения частиц зависят от начального положения и начальной скорости, но не от массы частиц или их физического или химического состава. Данное свойство гравитации определяют как принцип универсальности свободного падения (в ОТО это называется слабый принцип эквивалентности), и связывают его с принципом эквивалентности пассивно-гравитационной и инертной масс.

Последний принцип можно пояснить следующим образом. Вследствие одинаковости гравитационного ускорения массы пробных частиц на поверхности массивного тела (например, в лаборатории на Земле) можно определить простым взвешиванием (чем больше сила тяжести, тем больше масса, в данном случае пассивно-гравитационная). Затем любые негравитационные силы, которые придают пробным частицам ускорение, равное ускорению земного падения, можно приравнять по их действию к соответствующим гравитационным силам. Так как во втором законе Ньютона для негравитационных сил стоит так называемая инертная масса, то из равенства гравитационных и негравитационных сил и ускорений вытекает равенство гравитационной и инертной масс. Другими словами, при соответствующей калибровке сил и ускорений обе массы можно приравнять друг другу.

Для ньютоновского пространства-времени характерна геометрия Евклида и независимость течения времени от пространственных координат или скоростей тел. Пространство и время не зависят ни от друг друга, ни от материальных тел, ни от движения этих тел. Преобразования времени и координат из одной системы отсчёта в другую осуществляются с помощью преобразований Галилея, при которых сами измерения времени и координат осуществляются механическим способом, а не с помощью электромагнитных волн. Для синхронизации часов в каждой системе отсчёта их переносят из начала системы отсчёта в остальные точки с бесконечно малой скоростью. При этом принимается, что скорость передачи взаимодействия посредством силового поля является бесконечно большой.

Релятивистское обобщение[править]

Появление в начале 20 века специальной теорией относительности (СТО) заметно изменило классическую механику и теорию тяготения как её часть, придав им релятивистский вид. Преобразования Галилея классической механики были заменены преобразованиями Лоренца. Ранее независимые друг от друга пространство и время были объединены в единый континуум, получивший название пространство Минковского. Математически это выразилось в превращении временной координаты (умноженной на скорость света для сохранения размерности) и трёхмерного вектора положения точки в один четырёхмерный вектор, характеризующий некоторое событие в четырёхмерном пространстве Минковского. Скалярные и 3-векторные физические величины стали объединяться в 4-векторы и тензоры, для получения значений которых в разных инерциальных системах отсчёта следовало пользоваться преобразованиями Лоренца (в общем случае, при наличии сдвигов и поворотов систем отсчёта, применяются преобразования Пуанкаре). Благодаря данным нововведениям, механика стала совместимой с электродинамикой и концепцией проведения любых пространственно-временных измерений с помощью электромагнитных волн, имеющих конечную скорость своего распространения. Это позволило точно описывать движения частиц даже при скоростях, близких к скорости света, и явления с выделением энергии, сравнимым с энергией покоя.

В теории гравитации СТО привела к созданию лоренц-инвариантной теории гравитации (ЛИТГ). В инерциальных системах отсчёта сила гравитации должна преобразовываться лоренц-инвариантным образом, как и любая другая сила. Если есть физическая система с массивным телом и пробными частицами, то наблюдатель может сделать свою систему отсчёта инерциальной с помощью дополнительных сил, уравновешивающих силу гравитации. Для такого наблюдателя движущееся тело создаёт не только напряжённость гравитационного поля, но и поле кручения, дополнительно действующее на движущиеся пробные частицы. Уравнения ЛИТГ имеют релятивистский вид и подобны уравнениям Максвелла в электродинамике.[1] Закон тяготения Ньютона является частным случаем ЛИТГ.

Уточнение СТО осуществляется в расширенной специальной теории относительности, как описано выше в историческом разделе.

Общая относительность[править]

Переход от инерциальных к произвольным системам отсчёта означает переход от специальной (частной) относительности инерциальных систем отсчёта к общей относительности ускоренных систем отсчёта. В случае, если на систему отсчёта действует сила, система отсчёта начинает ускоряться и не может более считаться инерциальной. При наличии ускорения связь между физическими величинами в разных системах отсчёта через преобразования Лоренца становится неточной и требует коррекции. Ситуация ещё более усложняется, когда не только на систему отсчёта, но и на всю имеющуюся в ней материю действует вездесущая сила гравитации. Примером является уединённое массивное тело, возле которого траектории движения пробных частиц отклоняются от прямых, получив особое название — геодезические линии.

Общая относительность содержится в ОТО, в которой сила гравитации и отличие геодезических от прямых линий считаются следствием искривления пространства-времени вблизи тел. Соответственно, плоское пространство Минковского при наличии гравитации выглядит как псевдоримановое искривлённое пространство-время. При свободном падении частиц вблизи массивного тела у частиц увеличивается как скорость движения, так и действующее на них гравитационное ускорение. Несмотря на это в ОТО полагают, что в свободно падающей системе отсчёта выполняются те же законы, что и в инерциальной лоренцевой системе отсчёта. В данном частном случае общая относительность мало отличается от специальной относительности, на что указывают некоторые эксперименты с распространением света, например гравитационное красное смещение. Предположение о лоренцевости свободно падающих систем отсчёта называется в ОТО принципом эквивалентности Эйнштейна. Оно означает, что падающий наблюдатель с помощью внутренних экспериментов может и не узнать, падает ли он в однородном гравитационном поле или движется по инерции без такого поля. Очевидно, что это предположение является лишь идеализацией и в реальности может не выполняться. Например, при свободном падении заряженного пробного тела за счёт изменения ускорения падения по закону обратного квадрата расстояния между притягивающим центром и телом, возникает электромагнитное излучение, пропорциональное заряду тела, отсутствующее в инерциальных лоренцевых системах.

Общим свойством гравитационного поля можно считать замедление в нём хода электромагнитных часов по сравнению с такими же часами вне гравитационного поля. Это следует из уменьшения скорости распространения света по мере его приближения к массивным телам. Также сокращаются видимые размеры тел в направлении градиента гравитационного поля. В отличие от СТО, при наличии гравитации вектор положения уже не является настоящим 4-вектором, а основную роль играют 4-векторы смещения (сдвига положения). Это означает невозможность использования интегральных преобразований Лоренца для физических величин. В частности, преобразованиям из одной системы отсчёта в другую подвергаются не сами время и координаты событий, а дифференциалы времени и координат вблизи этих событий.

В ньютоновской теории имеется принцип эквивалентности ускорений: если всем телам системы отсчёта придать одинаковое ускорение, то в механическом отношении это эквивалентно действию некоторого однородного гравитационного поля, создающего во всех точках пространства одно и то же гравитационное ускорение. Эйнштейн распространил этот принцип и на немеханические явления. Исходя из этого принципа Федосиным была определена метрика внутри равномерно ускоренной системы отсчёта.[6] Это позволило найти связь между координатами и временем в ускоренной и неподвижной системах отсчёта. В частности оказалось, что в ускоренной системе отсчёта поперечные размеры визуально уменьшаются, вдоль направления ускорения тела удлиняются, а в разных точках ускоренной системы время течёт по-разному относительно начала координат.

Основной характеристикой, задающей геометрию искривлённого пространства-времени, является метрический тензор. С его помощью можно вычислить тензор кривизны Римана, а также коэффициенты связности, определяющие параллельный перенос вектора в искривлённом пространстве-времени. Так как компоненты метрического тензора задают углы между единичными векторами координатных осей системы отсчёта, изменяющиеся вследствие кривизны пространства-времени, то в общем случае метрический тензор является функцией от времени и координат. Вследствие своих свойств метрический тензор входит в уравнения движения пробных частиц и волновых квантов, учитывается в вычислениях пространственно-временных параметров и при измерениях в гравитационном поле, а также при пересчёте физических величин из одной системы отсчёта в другую.

Обобщением общей относительности является метрическая теория относительности (МТО), целью которой становится выражение общей относительности явлений в разных системах отсчёта с помощью метрики. В МТО подчёркивается, что геометрия пространства-времени не абсолютна, она зависит от свойств пробных частиц и волновых квантов, используемых для пространственно-временных измерений и фиксации метрики. Метрика может зависеть от скорости движения пробных частиц и даже различаться для частиц и волновых квантов. По определению в МТО, квадрат интервала равен нулю, если он связан с двумя близкими событиями на мировой линии пробных частиц (волновых квантов), используемых для осуществления пространственно-временных измерений. В этом случае скорость пробных частиц (волновых квантов) входит в выражения для 4-векторов и тензоров, так что физические величины определяются в соответствующем волновом представлении.

Теоретически скорости распространения света и гравитационных возмущений могут различаться, что может дать два различных представления — для электромагнитных и гравитационных волн соответственно. Как и в ОТО, метрика в МТО находится с помощью соответствующих уравнений для метрики и зависит от всех имеющихся в системе отсчёта источников энергии-импульса. Важным отличием МТО от ОТО является то, что и само гравитационное поле массивного тела, как и любое другое поле, становится источником энергии-импульса и участвует в определении метрики. Если в ОТО зависимость метрики от времени и координат как бы порождает гравитацию, то в МТО это означает, что гравитация есть не следствие искривления пространства-времени, а наоборот, гравитация сама приводит к такой зависимости метрики. В таком случае метрика показывает, как под действием источников энергии-импульса возникает отличие явлений от их вида в пространстве Минковского, в частности благодаря изменению скорости и частоты электромагнитных волн и их отклонению вблизи массивных тел, изменению хода времени и т. д. СТО, РСТО и общая относительность в ОТО являются частными случаями МТО.

Соотношения КТГ[править]

КТГ включает в себя три компоненты:

  1. Уравнения гравитационного поля, взятые из ЛИТГ, и записанные ковариантным образом для любых систем отсчёта.
  2. Уравнение для метрики, предназначенное для определения компонент метрического тензора через известные источники энергии-импульса.
  3. Уравнения движения частиц и волновых квантов под действием заданных напряжённостей поля или источников их энергии-импульса.

Ковариантные уравнения гравитационного поля имеют вид: $$~ \nabla_n \Phi_{ik} + \nabla_i \Phi_{kn} + \nabla_k \Phi_{ni}=0, $$ $$~\nabla_k \Phi^{ik} = \frac {4 \pi G }{c^2_{g}} J^i ,$$

где \( ~\Phi_{ik}\) есть тензор гравитационного поля; \(~J^i = \rho_0 u^i \) есть массовый 4-ток, порождающий гравитационное поле; \(~u^i = \frac {dx^i}{ d \tau }\) есть 4-скорость элемента вещества в искривлённом пространстве-времени; \(~ dx^i\) — 4-вектор смещения; \(~ d \tau \) — дифференциал собственного времени; \(~\rho_0\) — плотность вещества в системе отсчёта, покоящейся относительно вещества; \(~ G \) — гравитационная постоянная; \(~ c_{g}\) — скорость гравитации, которая полагается равной скорости света.

В отличие от теории тяготения Ньютона, где источником гравитационной силы считается масса тел, в релятивистской механике плотность массы входит в тензор плотности энергии-импульса, учитывающий энергии движения и давления в элементах вещества. Данный тензор используется в ОТО как источник энергии-импульса для определения метрики внутри вещества. В КТГ в качестве дополнительного источника используется тензор энергии-импульса гравитационного поля, не равный нулю даже за пределами вещества. В результате уравнение для метрики при \(~ c_{g}=c\) можно записать так:[7] $$~ R_{ik} - \frac{1} {4 }g_{ik}R = \frac{8 \pi G \beta }{ c^4} \left( B_{ik}+ P_{ik}+ U_{ik}+ W_{ik} \right), $$

где \(~ R_{ik}={R^n}_{ink}\) — тензор Риччи, являющийся свёрткой тензора кривизны Римана, \(~ R=R_{ik}g^{ik}\) — скалярная кривизна, \(~ g^{ik}\) — метрический тензор, \(~ \beta \) — коэффициент, подлежащий определению, \(~ B_{ik}\) — тензор энергии-импульса поля ускорений, \(~ P_{ik}\) — тензор энергии-импульса поля давления, \(~ U_{ik}\) — тензор энергии-импульса гравитационного поля, \(~ W_{ik}\) — тензор энергии-импульса электромагнитного поля.

Уравнение движения для частиц имеет следующий вид: $$ ~\rho_0 \frac{ du^i } {d \tau }+ \rho_0 \Gamma^i_{ks} u^k u^s = g^{in}\left(\Phi_{nk} J^k + F_{nk} j^k + f_{nk} J^k \right) = -\nabla_k \left(U^{ik}+ W^{ik} + P^{ik} \right), \qquad (1) $$

с учётом выражения для 4-вектора плотности силы (смотри 4-сила) через ковариантную производную от тензора плотности энергии-импульса поля ускорений, и через оператор производной по собственному времени от ковариантной 4-скорости в римановом пространстве $$ ~f^i = - g^{in}u_{nk} J^k =\nabla_k B^{ik}= \rho_0 \frac{ Du^i } {D \tau }= \rho_0 u^k \nabla_k u^i = \rho_0 \frac{ du^i } {d \tau }+ \rho_0 \Gamma^i_{ks} u^k u^s , $$

где \( ~ u_{nk}\) — тензор ускорений, \( ~\tau \) — собственное динамическое время частицы в системе её покоя, \( ~\Gamma^i_{ks}\) — символ Кристоффеля, \( ~F_{nk}\) — электромагнитный тензор, \( ~f_{nk}\) — тензор поля давления, \(~j^k = \rho_{0q} u^k \) есть 4-вектор плотности электромагнитного тока, \(~\rho_{0q}\) — плотность электрического заряда элемента вещества в системе его покоя.

В КТГ считается, что обычные гравитационные и электромагнитные силы на волновые кванты действуют особым образом, поля больше изменяют их скорость и частоту. Это связано с близостью к нулю массы покоя и заряда квантов, что приводит к обнулению плотностей \(~\rho_0\), \(~\rho_{0q}\) и соответственно 4-векторов \(~J^i = \rho_0 u^i \) и \(~j^k = \rho_{0q} u^k \) для квантов, и к ослаблению действия сил на кванты от напряжённостей внешних полей.

Поэтому ковариантные производные от тензоров плотности энергии-импульса гравитационного и электромагнитных полей, задающие соответствующие силы для квантов, будут невелики. С другой стороны, для электромагнитных волн интервал принимается равным нулю: \(~ds=0\), что отражает тот факт, что эти волны используются для пространственно-временных измерений (смотри также третью аксиому метрической теории относительности). Поскольку для квадрата интервала выполняется соотношение: \(~ds^2 \ =c^2 (d \tau)^2 = g_{ik}\ dx^{i} \ dx^{k}\), то для волн дифференциал собственного времени \(~ d \tau \) также будет равен нулю. Если в уравнении движения (1) полагать \(~ d \tau \) точно равным нулю, то в уравнении возникнет неопределённость. Уйти от этой неопределённости можно умножением уравнения (1) на квадрат дифференциала \(~ (d \tau)^2 \), с последующим делением на квадрат дифференциала \(~ (d \lambda)^2 \), где \(~ \lambda \) является временным параметром, отмечающим положение волнового кванта на его траектории. При этом правая часть уравнения (1) обращается в нуль из-за наличия равного нулю множителя в виде дифференциала собственного времени \(~ d \tau\), и для электромагнитных волн уравнение движения приобретает следующий вид: $$ ~ \frac{ d } {d \lambda }\left(\frac{ dx^i } {d \lambda } \right) + \Gamma^i_{ks} \frac{ dx^k } {d \lambda } \frac{ dx^s } {d \lambda } = 0. \qquad\qquad (2) $$

Полученное в результате уравнение движения будет иметь тот же самый вид, что и в ОТО для волн на нулевой геодезической линии.

Сущность КТГ[править]

Основные определения и свойства[править]

Как и ОТО, КТГ является метрической теорией гравитации. В отличие от ЛИТГ, удовлетворяющей лишь преобразованиям Лоренца, уравнения гравитационного поля КТГ записаны в ковариантном виде и удовлетворяют любым преобразованиям, возможным для систем отсчёта. Ковариантными являются и уравнения движения для частиц и волновых квантов (ковариантность здесь означает, что уравнения записаны в тензорном виде, пригодном для любых систем отсчёта). Прежде, чем находить физические величины, характеризующие гравитационное поле или движение пробных частиц, необходимо определить метрический тензор, соответствующий распределению источников энергии-импульса в рассматриваемой системе отсчёта. С этой целью используются соответствующие уравнения для метрики.

Согласно аксиоматике КТГ источником гравитационного поля является массовый 4-ток \(~J^i \), а само поле характеризуется гравитационным 4-потенциалом \(~D_i = \left( \frac {\psi }{ c_{g}}, -\mathbf{D}\right) \), где \(~\psi \) есть скалярный потенциал, а \(~\mathbf{D} \) является векторным потенциалом. Через 4-вектор \(~D_i \) ковариантным образом определяется антисимметричный тензор гравитационного поля: $$ ~\Phi_{ik}= \nabla _{i} D_{k}- \nabla_{k} D_{i} = \partial_{i} D_{k}-\partial_{k} D_{i} .$$

В свою очередь, тензор \( ~\Phi_{ik}\) позволяет определить тензор энергии-импульса гравитационного поля: $$~ U^{ik} = \frac{c^2_{g}} {4 \pi G }\left( -g^{im}\Phi_{mr}\Phi^{rk}+ \frac{1} {4} g^{ik}\Phi_{rm}\Phi^{mr}\right) .$$

В КТГ гравитация является реальной физической силой, которая может быть объяснена в рамках теории гравитации Лесажа, как результат действия потоков гравитонов на вещество. Под действием потоков гравитонов вблизи массивных тел среда, в которой распространяются волновые кванты, меняет свои свойства таким образом, что скорость распространения и частота квантов становятся зависящими от гравитационного потенциала.

Уравнения гравитационного поля КТГ записаны на языке 4-векторов и тензоров второго ранга. В силу принципа соответствия в слабом поле эти уравнения переходят в уравнения ЛИТГ, справедливые в специальной теории относительности (СТО). В свою очередь, для неподвижных тел и при нулевом векторном гравитационном потенциале, уравнения ЛИТГ могут быть представлены как одно уравнение для скалярного гравитационного потенциала, точно переходящее в уравнение Пуассона для гравитационного потенциала классической физики.

После того, как удалось записать в явном виде аксиомы общей теории относительности (ОТО), стало возможным произвести их сравнение с системами аксиом метрической теории относительности (МТО) и КТГ.[8] [9] При этом оказывается, что уравнения движения ОТО являются частным случаем уравнений движения КТГ.

Решение уравнений[править]

Сравнение уравнений движения для частиц в КТГ и в ОТО показывает их существенное различие. Уравнение движения в ОТО для частиц с учётом электромагнитного поля и его тензора энергии-импульса \(~ W^{ik}\) имеет вид: $$ ~ \frac{ d } {d \tau }\left(\frac{ dx^i } {d \tau } \right) + \Gamma^i_{ks} \frac{ dx^k } {d \tau } \frac{ dx^s } {d \tau } = \frac {1}{\rho_0}g^{in} F_{nk} j^k = -\frac {1}{\rho_0} \nabla_k W^{ik}. $$

Данное уравнение движения не пригодно для описания реактивного движения. Между тем, если в уравнении движения КТГ (1) плотность вещества \(~\rho_0\) внести под знак производной, то в уравнении появится скорость изменения плотности импульса элемента вещества за счёт изменения плотности. Если эта плотность меняется со временем, то её производная будет задавать член для реактивной силы, аналогичный известной формуле Мещерского в классической механике для тел переменной массы.[10] Уравнение движения КТГ имеет смысл закона сохранения энергии-импульса вещества, находящегося под действием сил в электромагнитном, гравитационном и других полях. В противоположность этому, уравнение движения ОТО отражает лишь принцип эквивалентности (ускорение падения равно ускорению, происходящему от искривления пространства-времени и от негравитационных сил), и не связано с законом сохранения энергии-импульса. Поэтому в ОТО отсутствует однозначный предельный переход в СТО, то есть в случай слабых полей, который был бы основан на принципе соответствия и законах сохранения физических величин типа энергии, импульса и момента импульса.[11]

При наличии движущегося вещества и распространяющихся волн решение уравнений КТГ существенно усложняется. За счёт движения источников энергии-импульса и их взаимодействия между собой метрический тензор в рассматриваемой системе отсчёта становится зависящим от времени. Это приводит к изменению движения вещества и волн, и к изменению напряжённостей полей, в том числе и за счёт вклада от меняющегося метрического тензора. Вследствие этого уравнения гравитационного поля, уравнения для метрики и уравнения движения оказываются связанными, и их следует решать одновременно. Поскольку эти уравнения содержат частные производные вплоть до второго порядка, точное решение возможно лишь в некоторых частных случаях.

Например, метрика вблизи массивного тела с учётом энергии-импульса его гравитационного и электромагнитного поля была вычислена Федосиным в работах [6] [12] При этом вклад в метрику и в общее гравитационное поле от пробных частиц считался пренебрежимо малым, так что движение частиц управляется лишь гравитацией массивного тела. Стандартным выражением для квадрата интервала между двумя близкими точками во всех метрических теориях является следующее: $$~ds^2 \ = \ g_{\mu\nu}(x) \ dx^{\mu} \ dx^{\nu}.$$

Подстановка в это выражение значений компонент метрического тензора, найденных для пространства за пределами уединённого массивного тела, в четырёхмерных сферических координатах \(~ct, \ r, \ \theta, \ \varphi \) даёт: $$~ds^2 \ = B c^2 dt^2-\frac {1}{B} dr^2 - r^2 \left(d \theta^2 + \sin^2 \theta d \varphi^2 \right), \qquad\qquad (3) $$

где \( ~B=g_{00}=1+ \frac{ G M \alpha } {r c^2 }- \frac{ G^2 M^2 \beta } {r^2 c^4 }+ \frac{ G Q^2 \beta } {4 \pi \varepsilon_0 r^2 c^4 } \) есть временная компонента метрического тензора, \(~ M \) и \(~Q\) обозначают массу и заряд тела.

Постоянные \(~\alpha \) и \(~\beta \) сами по себе из решения уравнения для метрики не определяются, но их значения могут быть найдены из уравнений движения частиц и волн в каждой заданной форме метрики.

В общем случае для решения уравнений необходимо, как и в ОТО, использовать численные методы, метод слабых возмущений, параметризованный постньютоновский формализм (ППН-формализм) и другие приближения. Как правило, основной член данных приближений определяется ньютоновской гравитацией, а добавки возникают от общей относительности КТГ (то есть от зависимости результатов пространственно-временных волновых измерений от любых источников энергии-импульса). Особенностью ППН-формализма является то, что он позволяет сравнивать между собой различные альтернативные теории гравитации.

Принцип наименьшего действия[править]

Уравнения движения вещества, уравнения для определения метрики, уравнения для поля ускорений, поля давления и для гравитационного и электромагнитного полей могут быть выведены из принципа наименьшего действия.

В случае непрерывно распределённой по всему объёму пространства материи функция действия для вещества, находящегося в гравитационном и электромагнитном полях, в ковариантной теории гравитации имеет вид:[13] [7] $$~S =\int {L dt}=\int (kR-2k \Lambda - \frac {1}{c}D_\mu J^\mu + \frac {c}{16 \pi G} \Phi_{ \mu\nu}\Phi^{ \mu\nu} -\frac {1}{c}A_\mu j^\mu - \frac {c \varepsilon_0}{4} F_{ \mu\nu}F^{ \mu\nu}- $$ $$~ -\frac {1}{c}u_\mu J^\mu - \frac {c }{16 \pi \eta } u_{ \mu\nu}u^{ \mu\nu} -\frac {1}{c} \pi_\mu J^\mu - \frac {c }{16 \pi \sigma } f_{ \mu\nu}f^{ \mu\nu} ) \sqrt {-g}d\Sigma,$$

где \(~L \) — функция Лагранжа или лагранжиан, \(~dt \) — дифференциал времени используемой системы отсчёта, \(~k \) — некоторый коэффициент, \(~R \) — скалярная кривизна, \(~\Lambda \) — космологическая константа, характеризующая плотность энергии рассматриваемой системы в целом, и потому являющаяся функцией системы, \(~c \) — скорость света, как мера скорости распространения электромагнитного и гравитационного взаимодействий, электромагнитный 4-потенциал \(~ A_\mu = \left( \frac {\varphi }{ c}, -\mathbf{A}\right) \), где \(~\varphi \) есть скалярный потенциал, а \(~\mathbf{A} \) является векторным потенциалом, \(~ j^\mu \) — электрический 4-ток, \(~\varepsilon_0 \) — электрическая постоянная, \(~ F_{ \mu\nu}\) — тензор электромагнитного поля, \(~ \eta \) и \(~ \sigma \) — постоянные, подлежащие определению, \(~ \pi_\mu \) — 4-потенциал поля давления, \(~\sqrt {-g}d\Sigma= \sqrt {-g} c dt dx^1 dx^2 dx^3\) — инвариантный 4-объём, выражаемый через дифференциал временной координаты \(~ dx^0=cdt \), через произведение \(~ dx^1 dx^2 dx^3 \) дифференциалов пространственных координат, и через квадратный корень \(~\sqrt {-g} \) из детерминанта \(~g \) метрического тензора, взятого с отрицательным знаком.

Вариации функции действия по метрическому тензору, по координатам, по 4-потенциалам поля дают уравнения Эйлера-Лагранжа, как уравнения движения метрики, вещества и полей.

Анализ функции действия показывает, что она имеет физический смысл функции, описывающей изменение таких внутренних свойств тел и систем отсчёта, как скорость течения собственного времени и скорость нарастания фазового угла периодических процессов. Для гравитационного и электромагнитного полей разность показаний часов в приближении слабого поля описывается формулами:[14] $$~ \tau_1 - \tau_2 = \frac {m}{mc^2} \int_{1}^{2} D_\mu \, dx^\mu , \qquad \tau_1 - \tau_2 = \frac {q}{mc^2} \int_{1}^{2} A_\mu \, dx^\mu . $$

При этом часы 2, измеряющие время \(~\tau_2 \), являются контрольными, а часы 1 измеряют время \(~\tau_1 \) и находятся под воздействием дополнительных 4-потенциалов поля \(~ D_\mu \) или \(~ A_\mu \). Временные точки 1 и 2 в пределах интегралов обозначают начало и конец действия поля. От разности времени можно перейти к сдвигу фаз для однотипных процессов, находящихся в разных точках поля. Для этого необходимо в знаменателях заменить энергию \(~ mc^2 \) на величину характерного момента импульса. Для уровня атомов это будет постоянная Дирака \(~ \hbar \): $$~ \theta_1 - \theta_2 = \frac {m}{\hbar } \int_{1}^{2} D_\mu \, dx^\mu , \qquad \theta_1 - \theta_2 = \frac {q}{\hbar } \int_{1}^{2} A_\mu \, dx^\mu . $$

Сдвиг фазы, получающийся за счёт электромагнитного 4-потенциала \(~ A_\mu \), подтверждается эффектом Ааронова-Бома. Сдвиг фазы в гравитационном 4-потенциале подтверждается также в статьях,[15] [16] где было найдено, что сдвиг фазы пропорционален интегралу от векторного гравитационного потенциала \(~ \mathbf{D} \) : $$~ \theta_1 - \theta_2 \sim \int_{1}^{2} \mathbf{D}\cdot d\mathbf{\ell}.$$

От интегральных равенств, приведённых выше, можно перейти к дифференциальным равенствам. Удобно считать, что время \(~\tau_2 \) контрольных часов есть координатное время \(~ t \) внешнего наблюдателя, находящегося за пределами досягаемости поля системы. Если \(~ d\mathbf{r} \) есть перемещение часов 1 в поле и \(~ \mathbf{v} \) есть скорость этих часов, то можно записать: $$~ D_\mu \, dx^\mu = \psi dt - \mathbf{D}\cdot d\mathbf{r} = (\psi - \mathbf{D}\cdot \mathbf{v}) dt . $$ $$~ A_\mu \, dx^\mu = \varphi dt - \mathbf{A}\cdot d\mathbf{r} = (\varphi - \mathbf{A}\cdot \mathbf{v}) dt . $$ $$~ \frac {d\tau_1}{dt} = 1+ \frac {1}{c^2} (\psi - \mathbf{D}\cdot \mathbf{v}) , \qquad \frac {d\tau_1}{dt}= 1+ \frac {q}{mc^2} (\varphi - \mathbf{A}\cdot \mathbf{v}) . $$ $$~ \omega_1 - \omega = \frac {m}{\hbar } (\psi - \mathbf{D}\cdot \mathbf{v}) , \qquad \omega_1 - \omega = \frac {q}{\hbar } (\varphi - \mathbf{A}\cdot \mathbf{v}) . $$

Здесь \(~ \frac {d\tau_1}{dt}\) представляет собой скорость изменения времени часов 1 за счёт скалярного потенциала поля и движения в векторном потенциале поля, а \(~ \omega =\frac {d\theta_2 }{dt}\) есть угловая частота некоторого процесса, связанная с контрольным объектом 2, находящимся за пределами поля. В статических экспериментах в гравитационном или электрическом поле удобно рассматривать разность скорости хода часов или разность частот периодических процессов в двух соседних точках пространства, когда все часы или объекты неподвижны и их скорости равны нулю. Последние два равенства можно записать для часов 3 и объекта 3, находящихся в соседней точке 3, а затем вычесть их из равенств для часов 1 и объекта 1. При \(~ \mathbf{v}=0 \) имеем: $$~ \frac {d\tau_1}{dt} - \frac {d\tau_3}{dt} = \frac {\psi_1 -\psi_3 }{c^2}, \qquad \frac {d\tau_1}{dt} - \frac {d\tau_3}{dt}= \frac {q(\varphi_1-\varphi_3)}{mc^2} . $$ $$~ \omega_1 - \omega_3 = \frac {m(\psi_1 -\psi_3)} {\hbar } , \qquad \omega_1 - \omega_3 = \frac {q(\varphi_1-\varphi_3)}{\hbar }. $$

Отсюда видно, что скорости хода часов в точках с разными потенциалами поля не совпадают. Угловые частоты в последнем равенстве имеют смысл локальной угловой частоты Комптона в той или иной точке поля и связаны со скоростью хода часов, поскольку можно записать: $$~ \omega_1= \omega_C \frac {d\tau_1}{ dt}, \qquad \omega_3= \omega_C \frac {d\tau_3}{ dt}, $$ здесь \(~ \omega_C = \frac {m c^2}{\hbar }\) есть угловая частота Комптона в отсутствие поля.

Работа в гравитационном поле по перемещению массы между точками с разными скалярными потенциалами равна \(~W_g= m(\psi_1 -\psi_3) \), а работа по переносу заряда в электрическом поле равна \(~ W_e=q(\varphi_1-\varphi_3)\). При выполнении такой работы происходит изменение местоположения массы или заряда в поле, а также изменение локальный угловой частоты Комптона, при этом работа равна произведению постоянной Планка на изменение угловой частоты Комптона: $$~W = \hbar (\omega_1 - \omega_3) .$$

Функция Гамильтона[править]

С помощью преобразования Лежандра можно перейти от известной функции Лагранжа к функции Гамильтона в четырёхмерной форме. В ковариантной теории гравитации гамильтониан определяется через 4-скорость, скалярные потенциалы и напряжённости поля ускорений и поля давления, гравитационного и электромагнитного полей с учётом метрики и для непрерывно распределённого вещества имеет вид:[7] $$~H =\frac {1}{c} \int {( \rho_0 \vartheta +\rho_0 \psi+ \rho_{0q} \varphi +\rho_0 \wp ) u^0 \sqrt {-g} dx^1 dx^2 dx^3 -}$$ $$~ -\int {( \frac {c^2}{16 \pi G} \Phi_{ \mu\nu}\Phi^{ \mu\nu}- \frac {c^2 \varepsilon_0}{4} F_{ \mu\nu}F^{ \mu\nu} - \frac {c^2}{16 \pi \eta} u_{ \mu\nu} u^{ \mu\nu}-\frac {c^2}{16 \pi \sigma} f_{ \mu\nu} f^{ \mu\nu} ) \sqrt {-g} dx^1 dx^2 dx^3},$$ где \(~\vartheta \) и \(~\wp \) являются скалярными потенциалами поля ускорений и поля давления соответственно.

Если ввести 4-вектор обобщённой скорости с ковариантным индексом: $$~ s_{\mu } = D_{\mu } + \frac {\rho_{0q} }{\rho_0 }A_{\mu }+ u_{\mu }+ \pi_{\mu } , $$ то для выполнения уравнения для метрики и калибровки гамильтониана оказывается необходимым следующее соотношение: $$~\frac {c^4 \Lambda}{16 \pi G \beta } = s_{\mu } J^{\mu }.$$

Поскольку гамильтониан определяет релятивистскую энергию, он входит во временную компоненту 4-вектора гамильтониана. Этот 4-вектор можно записать в контравариантном виде: \(~H^{\mu } = \left(H{,} \frac {H}{c} \mathbf {v} \right), \) где \(~\mathbf {v} \) есть скорость движения центра масс рассматриваемой системы.

4-импульс системы определяется выражением: \(~p^{\mu } = \frac {1}{c} H^{\mu }. \)

Следствия теории[править]

Эффекты, связанные с распространением волн[править]

К данным эффектам можно отнести гравитационное замедление времени, гравитационное красное смещение длины волны, задержку сигнала в гравитационном поле, отклонение светового луча в гравитационном поле Солнца, и другие. Поскольку уравнение движения КТГ для волновых квантов (2) почти совпадает с соответствующим уравнением ОТО, то почти точно совпадает и находимая метрика. Дополнительная разница возникает за счёт вклада в метрику от гравитационного поля, равного \( ~ \frac{ G^2 M^2 \beta } {r^2 c^4 } \), и входящего в \( ~B=g_{00}\). С такой же степенью точностью все эффекты КТГ, связанные с распространением волн, дают тот же результат, что и ОТО. Для волн из уравнения движения, эффекта отклонения луча в гравитационном поле и гравитационного замедления времени следует, что \(~\alpha=-2 \). Определение коэффициента \(~\beta \) вероятно возможно с помощью экспериментов по измерению хода времени в гравитационном поле.

Гравитационные волны[править]

Если рассматривать электромагнитное поле от движущихся заряженных частиц, то для него характерно дипольное, квадрупольное и мультипольные излучения. Как правило, интенсивность квадрупольного излучения и последующих мультиполей значительно меньше, чем интенсивность дипольного излучения. Аналогичная ситуация для гравитационного излучения имеет место и в КТГ, как следствие подобия уравнений электромагнитного и гравитационного полей и векторности источников поля. Между тем, в ОТО дипольное излучение как таковое отсутствует, а квадрупольное и мультипольные гравитационные излучения связываются с тензорными источниками поля и колебаниями метрики, распространяющимися со скоростью света.

Из наблюдений за параметрами орбит двойных нейтронных звёзд и скорости их сближения оценивается изменение полной энергии взаимодействия звёзд за счёт излучения ими гравитационных волн.[17] В подобных системах излучение может быть только квадрупольным, как следствие вращения звёзд относительно общего центра масс. Данный вывод удовлетворяет как КТГ, так и ОТО. Хотя дипольное и мультипольное гравитационные излучения могут быть вычислены отдельно для каждого тела, но в закрытой системе общее дипольное излучение всех тел системы стремится к нулю.

Орбитальные и спиновые эффекты[править]

В ряде случаев в КТГ сочетаются вклады от эффективного искривления пространства-времени и от сил, возникающих от обычного поля гравитации и поля гравитационного кручения. Это приводит к различным эффектам при движении пробных частиц вокруг массивных тел. Среди них прецессия перигелиев орбит, спиновый и орбитальный эффекты Лензе-Тирринга, геодезическая прецессия, эффект «Пионеров», сближение орбит тел за счёт излучения ими гравитационных волн и т. д.

Прецессия перигелиев орбит[править]

Расчёт финитного движения пробной частицы вокруг массивного тела в задаче Кеплера в КТГ с использованием метрики в квадрате интервала (3), указанном выше, позволяет определить постоянные \(~\alpha \) и \(~\beta \) при сравнении результатов со сдвигом перигелия Меркурия или других планет: \(~\beta=5, \) \(~\alpha \approx -\frac{ V^2} {c^2 }, \) где \(~ V \) — величина, приблизительно равная скорости движения пробной частицы по орбите. Эти значения отличаются от результатов ОТО, где и для частиц и для волн \(~\beta=1, \) \(~\alpha =-2, \) и в метрике отсутствует член \( ~ \frac{ G^2 M^2 \beta } {r^2 c^4 } \). Разница между КТГ и ОТО возникает за счёт различных уравнений движения для частиц (пробных тел) и несовпадающей метрики.

Взаимодействие спинов[править]

При вращении тела возле него возникает поле кручения, основным членом которого является дипольная компонента поля кручения, пропорциональная спину (собственному моменту импульса) тела. В формуле для напряжённости поля кручения имеется обратно пропорциональная зависимость от куба расстояния от вращающегося тела до точки наблюдения, и от квадрата скорости распространения гравитации. Последнее указывает на то, что поле кручения является релятивистским эффектом и следствием запаздывания изменения гравитационного поля при движении тел. Так как эти эффекты полностью учитываются в СТО, то для описания взаимодействия двух неподвижных вращающихся тел через поле кручения в первом приближении достаточно формул ЛИТГ, в которые переходят формулы КТГ в слабом поле.[1] [6]

В частности, проверка эффекта проводилась на спутнике Gravity Probe B в 2004—2005 г.г. путём измерения угловой скорости прецессии гироскопа в поле кручения Земли \(~ \mathbf{\Omega } \). Если бы гироскоп находился всё время только над северным полюсом Земли, где спин Земли \(~ \mathbf{L} \) и радиус-вектор расстояния \(~ \mathbf{r} \) от центра Земли до спутника параллельны, угловая скорость прецессии гироскопа равнялась бы максимальному значению: $$~\mathbf{w_{ss} } = -\frac{ \mathbf{\Omega }}{2}=\frac{G L}{2 c^2_{g} r^3} .$$

При условии равенства скорости гравитации и скорости света, \(~ c_{g}=c,\) для Gravity Probe B значение \(~w_{ss} \) должно быть приблизительно равно 0,0409 угловых секунд в год или 6,28•10−15 рад/с. Такая же формула для эффекта получается и в ОТО, но после усреднения по всей орбите.[18] В ОТО эффект взаимодействия спинов носит название спиновый эффект Лензе-Тирринга или эффект Шиффа, и полагается одним из следствий увлечения инерциальных систем отсчёта (frame-dragging). Для описания поля кручения в ОТО часто привлекается ещё так называемое гравитомагнитное поле, смотри гравитоэлектромагнетизм.

Орбитальный эффект Лензе-Тирринга[править]

Если придать пробной частице некоторую скорость \(~ \mathbf{V}\) движения по орбите вокруг вращающегося массивного тела со спином \(~ \mathbf{L}, \) то под действием поля кручения \(~ \mathbf{\Omega} \) от данного спина возникает момент силы, изменяющий орбитальный момент импульса частицы: $$~\frac{d\mathbf{L_o} } {dt}= \mathbf{r}\times \mathbf{F}, $$

где сила равна: \(~\mathbf{F} = m \left( \mathbf{\Gamma } + \mathbf{V} \times \mathbf{\Omega} \right) \), \(~ m\) обозначает массу частицы, \(~ \mathbf{\Gamma } \) есть напряжённость гравитационного поля (гравитационное ускорение) от массивного тела, радиус-вектор расстояния \(~ \mathbf{r} \) отсчитывается от центра вращающегося тела до пробной частицы, а орбитальный момент частицы равен \(~\mathbf{ L_o} = m \mathbf{r} \times \mathbf{V}. \)

Если выразить поле кручения \(~ \mathbf{\Omega} \) через спин тела \(~ \mathbf{L} \), то для случая кругового движения получается формула для угловой скорости прецессии плоскости орбиты частицы относительно направления спина тела: $$~ w_o = \frac{G L} { c^2_{g} r^3 }. $$

Этот результат, как следует из ОТО и экспериментов, следует удвоить, поскольку в нём не учтена ещё метрика пространства-времени в системе отсчёта рассматриваемого тела. В этой системе отсчёта согласно КТГ гравитационное поле вращается вместе с телом и в пространстве имеется поле кручения, делающее свой вклад в метрику как источник энергии-импульса. В результате метрика возле вращающегося массивного тела отличается от метрики неподвижного тела и по форме должна напоминать метрику Ньюмана, найденную в ОТО для вращающегося и заряженного тела.[19] В метрике Ньюмана, по отношению к метрике Рейсснера для неподвижного заряженного тела,[20] появляется дополнительная величина, связанная с вращением тела. Поэтому в метрике КТГ возле вращающегося массивного тела, учитывающей энергию-импульс гравитационного поля тела и энергию-импульс от вращения тела, вместо квадрата интервала (3) и коэффициентов типа \(~\alpha \) и \(~\beta \) в нём, появляется новая форма квадрата интервала и другие коэффициенты в метрике. Выбирая их значения в соответствии с уравнением движения пробной частицы и экспериментами по измерению орбитальной прецессии, можно уточнить вид метрики возле вращающегося массивного тела с точки зрения КТГ.

Геодезическая прецессия[править]

Данный вид прецессии иногда называют эффектом де Ситтера и прецессией Фоккера. Такая прецессия возникает при орбитальном движении пробной частицы со спином вокруг тела, которое само может и не вращаться (наличие вращения тела проявляется как абсолютный эффект и выражается в появлении центростремительного ускорения). Спин частицы стремится сохранять своё направление в пространстве при любом движении частицы. Параллельный перенос спина частицы по орбите в искривлённом пространстве-времени вокруг массивного тела приводит к тому, что на спин воздействует эффективный момент силы, изменяющий его направление в пространстве и приводящий к прецессии с некоторой угловой скоростью.

Геодезическая прецессия имеет место и в ЛИТГ, где искривление пространства-времени не учитывается. С точки зрения наблюдателя в системе отсчёта вращающейся частицы, тело движется вокруг частицы по некоторой орбите, создавая поле кручения. Это поле кручения воздействует на спин частицы, создавая момент силы и соответствующую прецессию спина частицы. Оба эффекта, от искривления пространства-времени и от спин-орбитального взаимодействия полей кручения, зависят от одних и тех же переменных и их можно сложить. Согласно ОТО и результатов экспериментов,[21] вклад от искривления пространства-времени в два раза больше, чем вклад от взаимодействия полей кручения. Это даёт формулу для угловой скорости прецессии гироскопа, эквивалентного пробной вращающейся частице: $$~\mathbf{w} = \frac{3 \mathbf{ V_g }\times \mathbf{\Gamma } } {2 c^2_{g}},$$

где \(~ \mathbf{V_g}\) — скорость движения гироскопа по орбите, \(~ \mathbf{\Gamma }\) — гравитационное ускорение, действующее на гироскоп от массивного тела, \(~ c_{g}\) — скорость распространения гравитации.

Для точного расчёта геодезической прецессии в КТГ следует использовать вид метрики возле вращающегося массивного тела и с её помощью рассчитать орбитальное движение вращающейся пробной частицы. Как и в случае орбитального эффекта Лензе-Тирринга, неопределённые коэффициенты в метрике подлежат доопределению при сравнении с результатами экспериментов.

Эффект «Пионеров»[править]

Различие способов включения гравитационного поля в уравнения для метрики и несовпадение уравнений движения в КТГ и в ОТО приводят к тому, что в КТГ появляется возможность объяснения эффекта «Пионеров».[6] [22] Данный эффект заключается в том, что при измерении частоты волновых сигналов от космических аппаратов на Земле возникает отличие от предсказаний ОТО. Согласно КТГ это есть следствие неточности уравнений ОТО. КТГ предсказывает различие в скоростях аппаратов, движущихся с выключенными двигателями и замедляющихся притяжением Солнца, порядка нескольких см/с по сравнению с результатами ОТО в пределах Солнечной системы. Это различие скоростей, вероятно проявляющееся также как пролётная аномалия (fly-by anomaly),[23] по всей видимости и создаёт эффект «Пионеров».

Динамическое время частиц[править]

Уравнения движения частиц (1) и волновых квантов (2) в КТГ по своему виду отличаются друг от друга так, что на волновые кванты обычные силы как будто бы не действуют. Это приводит к понятию динамического собственного времени движущихся тел, не совпадающего со временем, определённым по волновым (электромагнитным или гравитационным) часам. Динамическое собственное время в системе отсчёта, покоящейся относительно частицы, отличается от координатного времени системы отсчёта, в которой рассматривается движение частицы, за счёт двух эффектов. Первый связан с начальной скоростью движения частицы и по способу своего описания подобен множителю Лоренца в СТО. Второй эффект получается от действия гравитационного поля, изменяющего начальную скорость, причём суммарный эффект корректируется с помощью метрики. В полярных координатах собственное время частицы выражается через метрический коэффициент \(~ B \) и радиальную и тангенциальную скорости движения: $$~ d \tau = dt \sqrt {B- \frac {1}{Bc^2}\left(\frac {dr}{dt} \right)^2 - \frac {r^2}{c^2}\left(\frac {d\varphi}{dt} \right)^2 }.$$

Как следует из расчёта движения релятивистской частицы возле массивного тела массы \(~M\), в квадрате интервала (3) коэффициент \(~\alpha \approx \frac{ V^2_\infty } {c^2 }, \) где \(~ V_\infty \) — скорость движения частицы на бесконечности. Это даёт для полного угла отклонения релятивистской частицы от прямолинейного движения значение \(~2 \phi = \frac {4 G M} { RV^2_\infty }\), где \(~R\) есть прицельное расстояние на бесконечности.

Для нерелятивистских частиц при их орбитальном движении \(~\alpha \approx -\frac { V^2} {c^2 },\) как указано в разделе о перигелиях планет. С учётом данных обстоятельств при типичных орбитальных скоростях частиц в Солнечной системе вклад от метрики в динамическое время частицы мал, и это время почти полностью определяется скоростью частицы. Собственное динамическое время частиц в КТГ не имеет большого значения, поскольку фактически время всегда измеряется электромагнитными часами. Для часов, использующих волны в качестве рабочего тела, применение уравнения движения для волн (2) даёт результаты, близкие к результатам ОТО (смотри выше эффекты, связанные с распространением волн). На волновые часы кроме гравитационного потенциала оказывает влияние и перемещение самих часов, через значения скорости и ускорения их движения. Как показывается в КТГ, если для измерения времени использовать волновые часы, метрика для которых совпадает с метрикой пробного тела, несущего эти часы (это происходит в ОТО в силу принципа эквивалентности), то время таких часов будет собственным временем пробного тела только в том случае, когда направление движения волн в часах и направление скорости пробного тела лежат на одной линии.

Пространство-время[править]

Одним из основных следствий КТГ в отношении пространства-времени оказывается то, что в каждой системе тел и пробных частиц возникает своё собственное пространство-время. Если в ОТО в статическом случае для одного массивного тела и одной пробной частицы метрика, характеризующая пространство-время, в каждой точке зависит лишь от массы тела, то в КТГ ситуация иная. В КТГ метрика зависит от того, что движется вблизи массивного тела, метрика разная для волны и для частицы, и зависит от свойств пробной частицы, в частности, от скорости её движения. Зависимость метрики осуществляется через коэффициенты \(~\alpha \) и \(~\beta \), значения которых определяются свойствами системы исследуемых тел, частиц и волн. Тем самым в КТГ разрушается концепция единого пространства-времени и для частиц и для волн, характерная для ОТО. Это означает также неприменимость в КТГ принципа эквивалентности ОТО для описания движения частиц и волн. Указанные следствия вытекают из того, что в КТГ гравитация есть реальная физическая сила, а не результат искривления единого пространства-времени, как в ОТО.

Изменение представления о пространстве-времени в КТГ согласуется с идеей масштабного измерения, задающего местоположение космических объектов на масштабной оси, и с теорией бесконечной вложенности материи. На каждом основном уровне материи можно рассматривать свою собственную гравитацию (примерами являются сильная гравитация на уровне атомов и обычная гравитация на уровне звёзд), и своё собственное пространство-время, причём скорость времени на низших уровнях материи увеличивается. В силу SPФ-симметрии, уравнения физики остаются прежними, если в них при переходе от одного уровня материи к другому делать соответствующие преобразования физических величин, таких, как масса, размер и скорость движения. Отсюда следует относительность пространства-времени не только с точки зрения способа определения его свойств конкретными измерительными процедурами, но и как следствие расположения системы отсчёта на масштабной лестнице материи.

Астрофизические применения[править]

Благодаря ОТО в астрофизике стали привычными такие понятия, как гравитационное линзирование и микролинзирование, детекторы гравитационных волн, чёрные дыры, космологические теории Вселенной. Явления, связанные с волнами, в КТГ почти точно совпадают с их описанием в ОТО. Это относится и к гравитационному линзированию, как следствию отклонения лучей света от удалённого источника некоторым промежуточным массивным объектом, находящимся на пути лучей. Однако трактовка чёрных дыр и космологических теорий в КТГ отличается от стандартного подхода.

Чёрные дыры[править]

Icons-mini-icon 2main.png Основная статья: Чёрная дыра

Наиболее полно представление о чёрных дырах было разработано в ОТО. В этой теории собственное гравитационное поле тела как правило не участвует в определении метрики, метрика как объект геометрического вида задаёт гравитацию, и гравитационная сила становится результатом геометрии пространства-времени. Однако на вопрос — почему и каким образом массивное тело изменяет пространство-время вдали от себя — ОТО ответить не может. Это сближает ОТО и ньютоновскую модель гравитации — в последней также неизвестна причина гравитации, хотя есть её описание в виде формулы для силы. В результате в ОТО неизвестна ни максимально возможная степень искривления пространства-времени, реализуемая фактически в природе, ни соответственно максимальная гравитационная сила.

Если считать скорость света предельной скоростью распространения взаимодействий, то этой скорости соответствует энергия покоя каждого тела, пропорциональная также массе тела (смотри эквивалентность массы и энергии). Теоретически при образовании чёрной дыры масса-энергия составляющего её вещества должна существенно уменьшиться за счёт вклада отрицательной массы-энергии гравитационного поля чёрной дыры. ОТО предсказывает для чёрных дыр так называемый горизонт событий и сингулярность пространства-времени. Предполагается, что вещество или излучение, находящиеся под горизонтом чёрной дыры, уже не могут выйти из под горизонта наружу и должны как-то двигаться внутри дыры с релятивистскими скоростями. Извне чёрная дыра должна выглядеть как всёпоглощающий тёмный объект с сильным гравитационным полем.

В КТГ при описании объектов с гравитационным полем опираются на модернизированную теорию гравитации Лесажа, в которой гравитация создаётся потоками гравитонов, пронизывающих все тела. Расчёты позволяют вывести формулу тяготения Ньютона, оценить пространственную плотность энергии потоков гравитонов и их проникающую способность в веществе.[1] [5] Становится возможным понять причину массы тела и его инерции, поскольку масса может быть выражена через мощность потока энергии гравитонов, взаимодействующих с веществом тела.[24]

В качестве гравитонов предполагаются релятивистские частицы, фотоны и нейтрино, рождённые веществом на низших масштабных уровнях материи. Это соответствует сущности теории бесконечной вложенности материи, согласно которой объекты, подобные звёздам, белым карликам и нейтронным звёздам, создают различные релятивистские частицы и излучения на одном уровне материи, а эти частицы и излучения при достаточно большой плотности их энергии приводят к скучиванию и сжатию вещества на более высоком масштабном уровне. Так гравитоны как кванты поля из рассеянного вещества порождают новые компактные объекты, которые в свою очередь становятся источниками новых, более мощных квантов поля. В таком процессе плотность гравитационной энергии, достигаемая в материальных объектах, уменьшается при переходе ко всё более массивным объектам. В описанной картине нет места чёрным дырам в их традиционном понимании. Перечислим некоторые доводы против чёрных дыр:

  1. В моделях нейтронных звёзд между нуклонами (основную часть которых составляют нейтроны) имеются небольшие промежутки, так что нуклоны ещё остаются самостоятельными частицами и ведут себя почти так же, как в атомных ядрах. Но радиусы чёрных дыр звёздных масс должны быть в несколько раз меньше размеров нейтронных звёзд. В таком случае нуклоны должны слиться друг с другом, а энергия связи чёрной дыры в расчёте на один нуклон должна быть близкой к энергии связи свободного нуклона (это вытекает из приблизительного равенства гравитационной энергии чёрной дыры и массы-энергии её вещества). Для перехода вещества в состояние чёрной дыры данный переход должен осуществиться достаточно быстро, наподобие взрыва Сверхновой при образовании нейтронных звёзд, с целью преодоления ядерных сил отталкивания между нуклонами вещества. Однако эксперименты даже с самыми энергичными нуклонными пучками не приводят к появлению объектов типа чёрных дыр, образуются лишь различные элементарные частицы. Следовательно, для возникновения чёрных дыр необходимо, чтобы силы гравитации преодолели ядерные силы. В ОТО не раскрывается сущность гравитации и не находится максимальная гравитационная сила, так что вывод ОТО о чёрных дырах является гипотетическим. С точки зрения теории бесконечной вложенности материи, аналогами нуклонов на звёздном уровне материи являются нейтронные звёзды, столкновения которых, как и столкновения нуклонов в ускорителях, не могут привести к образованию чёрной дыры. Это является следствием существенного превышения ядерных сил между нуклонами нейтронной звезды над силами обычной гравитации. В гравитационной модели сильного взаимодействия одной из составляющих ядерных сил является сильная гравитация, скрепляющая вещество элементарных частиц.[6] Радиус действия сильной гравитации в веществе невелик, и на больших расстояниях доминирует обычная гравитация (ввиду различия свойств гравитонов сильной гравитации и гравитонов обычной гравитации). Из-за превышения плотности энергии сильной гравитации над плотностью энергии обычной гравитации последняя не может передать веществу посредством давления от потоков гравитонов достаточно энергии для перехода его в состояние чёрной дыры.
  2. Если считать чёрные дыры объектами, поглощающими вещество и излучение, и ничего не выпускающими наружу, то в теории бесконечной вложенности материи подобные объекты должны существовать на всех масштабных уровнях. В теории Лесажа гравитонами являются различные релятивистские частицы и кванты поля, возникающие в процессах трансформации вещества компактных объектов типа звёзд, и при взаимодействии этих объектов друг с другом и рассеянным веществом. Поскольку аналогичные процессы на низших масштабных уровнях занимают меньше времени, то чёрные дыры на этих уровнях давно поглотили бы всё окружающее вещество и излучение. Тогда мы бы не наблюдали ни релятивистских частиц, ни соответственно гравитонов и явления гравитации как такового. Таким образом существование чёрных дыр на низших масштабных уровнях противоречит их возникновению на высших масштабных уровнях материи.
  3. На каждом масштабном уровне материи может существовать только один самый плотный гравитационно связанный объект, имеющий наибольшую плотность энергии гравитационного поля. Для элементарных частиц таким объектом является протон, стабильность которого, включая массу, оценивается сроком не менее 1021 лет. Для уровня звёзд таким объектом полагается нейтронная звезда (магнитар). При падении на подобные объекты вещества часть его энергии излучается посредством электромагнитных и гравитационных волн, а остальная часть массы-энергии и вещества излучается после падения при ударе о поверхность или в термоядерных вспышках. Это позволяет данным объектам долговременно сохранять постоянство своей массы. Если бы протон был чёрной дырой, он поглощал бы массу и энергию при падении на него вещества и не имел бы постоянной массы. Данное обстоятельство говорит против существования чёрных дыр.
  4. В ОТО чёрные дыры как проявления сингулярностей пространства-времени означают, что в них не применимы полевые уравнения и известные нам законы природы. Если теория допускает существование подобных объектов и не может описать их, это говорит либо о недостатке самой ОТО как полной физической теории, либо о её противоречивости.
  5. Имеется ряд наблюдательных данных, не соответствующих идее чёрных дыр. Например, прародителем нейтронной звезды CXO J164710.2—455216 предполагается очень массивная звезда, имеющая массу около 40 масс Солнца.[25] Ранее считалось, что столь массивные звёзды обязательно порождают чёрные дыры в конце своей эволюции. Ожидалось, что в шаровом скоплении Омега Центавра есть чёрная дыра промежуточной массы, но после уточнения данных её присутствие стало необязательным.[26]
  6. Известно более десятка массивных релятивистских объектов, рентгеновских источников, которые как нейтронные звёзды не идентифицированы. Массы этих источников колеблются в диапазоне от 2,5 масс Солнца для XN Per, до 18 масс Солнца для Cyg X-1.[27] По одной из версий, релятивистскими объектами в рентгеновских источниках являются чёрные дыры. Но существует и другая точка зрения, по которой в этих случаях наблюдаются составные объекты из нейтронных звёзд, аналогичные атомным ядрам. Скоплениями нейтронных звёзд можно объяснить и явления в центральных частях галактик, приписываемые чёрным дырам больших масс.

Космология[править]

В настоящее время основными космологическими моделями являются модели, вытекающие из решений уравнений для метрики в ОТО. Как правило считается, что Вселенная расширяется после произошедшего в прошлом Большого взрыва, и галактики разбегаются друг от друга. Космологические теории призваны описать известные экспериментальные факты, такие как красное смещение спектров удалённых галактик, однородность, изотропия и почти точная евклидовость космического пространства и распределения вещества на больших масштабах, распределение концентраций химических элементов в космосе и нуклеосинтез, структуры и формы крупных галактических систем, изотропное космическое микроволновое фоновое излучение, существование тёмной материи и т. д.

В КТГ к космологическим теориям на основе ОТО относятся критично. Учитывая теорию бесконечной вложенности материи и теорию гравитации Лесажа, Вселенную можно полагать состоящей из иерархически связанных масштабных уровней материи. Наблюдаемая нами часть Вселенной, называемая Метагалактикой, согласно подобию уровней материи и SPФ-симметрии близка по своим размерам и массе к одному из объектов метагалактического уровня материи. На разных масштабных уровнях материи могут действовать различающиеся по плотности энергии, проникающей способности и диапазону действия гравитационные кванты и гравитационные поля. В таком случае распространение выводов ОТО в отношении обычной гравитации на предположительно однородную и бесконечную Вселенную становится незаконным. За пределами Метагалактики вполне можно ожидать пустот в распределении материи, протянувшихся вплоть до других аналогичных объектов. Что касается экспериментальных наблюдений типа красного смещения спектров удалённых галактик или фонового микроволнового излучения, то для всех них имеются и другие объяснения. Например, красное смещение и постоянная Хаббла могут быть связаны с поглощением энергии фотонов при их распространении в космологическом пространстве.[6] [28] Как известно, в теории Большого взрыва начальным состоянием Вселенной полагается сингулярность пространства-времени. Тогда ОТО должна объяснить не только возникновение гипотетического состояния сингулярности, но и причину его взрывной неустойчивости. Для полного и самосогласованного объяснения этой проблемы в ОТО считается необходимой квантовая гравитация, до сих пор не развитая в должной мере. В отличие от этого в КТГ ни чёрные дыры, ни сингулярности не обязательны, что снимает ряд проблем в космологии.

При выводе уравнений КТГ из принципа наименьшего действия удалось показать, что космологическая постоянная с точностью до постоянного множителя определяет плотность массы-энергии вещества во Вселенной, без учёта вклада массы-энергии макроскопических гравитационных и электромагнитных полей. Это означает, что космологическая постоянная зависит только от микроскопических фундаментальных полей, действующих на уровне элементарных частиц.[13]

Проблема массы[править]

Согласно принципу эквивалентности массы и энергии, инертная масса какого-либо уединённого покоящегося объекта может быть найдена через энергии вещества и поля, связанные с данным объектом. Для этого в ОТО необходимо просуммировать все виды энергии, включая энергию покоя вещества, его внутреннюю энергию и энергии полей как внутри, так и за пределами объекта. Сумма всех энергий даёт релятивистскую энергию, которая должна равняться произведению инертной массы объекта на квадрат скорости света. По мере роста плотности вещества объекта за счёт уменьшения объёма под действием гравитации гравитационная энергия становится всё более отрицательной, что согласно ОТО уменьшает как релятивистскую энергию, так и массу объекта, причём гравитационная масса равна инертной. Таким образом, звезда должна быть менее массивна, чем сумма масс всех тех частиц, из которых она состоит.

В отличие от ОТО, в КТГ делаются другие выводы. Это следует из того, что гравитационная энергия входит в релятивистскую энергию с отрицательным знаком за счёт энергии вещества в потенциалах поля, и с положительным знаком в отношении энергии самого поля, связанной с напряжённостями поля. В расчёт берутся ещё энергии вещества в поле ускорений, в поле давления и в электромагнитном поле, а также энергии этих полей.[29] В результате возникает различие между гравитационной и инертной массами системы, так что гравитационная масса превышает инертную массу.

Рассмотрение релятивистской энергии для случая сферически-симметричного коллапса приводит к четырём видам массы. Гравитационная масса \(~m_g \) получается равной массе \(~m_b \), вычисляемой как интеграл от плотности по объёму. Инертная масса системы с учётом частиц и полей равна \(~M \), а четвёртая масса \(~m' \) находится из условия отсутствия в веществе энергии макроскопических полей, и получается например после распыления вещества и удаления его на бесконечность. Соотношение масс при этом таково: \(~m' = M < m_ b = m_g. \)

В ОТО масса системы по принципу эквивалентности равна гравитационной массе, и для соотношения масс получается другое выражение: \(~ M =m_g < m_ b < m'. \)

Ссылки[править]

  1. а б в г Федосин С. Г. Физика и философия подобия от преонов до метагалактик, Пермь: Стиль-МГ, 1999, ISBN 5-8131-0012-1. 544 стр., Табл.66, Ил.93, Библ. 377 назв.
  2. Федосин С. Г. Современные проблемы физики. В поисках новых принципов, М: Эдиториал УРСС, 2002, ISBN 5-8360-0435-8. 192 стр., Ил.26, Библ. 50 назв.
  3. Fedosin S.G. Electromagnetic and Gravitational Pictures of the World. Apeiron, 2007, Vol. 14, No. 4, P. 385—413; статья на русском языке: Электромагнитная и гравитационная картины мира.
  4. Fedosin S.G. Mass, Momentum and Energy of Gravitational Field. Journal of Vectorial Relativity, Vol. 3, No. 3, September 2008, P.30‒35; статья на русском языке: Масса, импульс и энергия гравитационного поля.
  5. а б Fedosin S.G. Model of Gravitational Interaction in the Concept of Gravitons. Journal of Vectorial Relativity, Vol. 4, No. 1, March 2009, P.1‒24; статья на русском языке: Модель гравитационного взаимодействия в концепции гравитонов.
  6. а б в г д е ё ж Федосин С. Г. Физические теории и бесконечная вложенность материи, Пермь, 2009, 844 стр., Табл. 21, Ил.41, Библ. 289 назв. ISBN 978-5-9901951-1-0.
  7. а б в Fedosin S.G. About the cosmological constant, acceleration field, pressure field and energy. Jordan Journal of Physics. Vol. 9 (No. 1), pp. 1-30, (2016); статья на русском языке: О космологической постоянной, поле ускорения, поле давления и об энергии.
  8. Комментарии к книге: Федосин С. Г. Физические теории и бесконечная вложенность материи. Пермь, 2009, 844 стр., Табл. 21, Ил.41, Библ. 289 назв. ISBN 978-5-9901951-1-0
  9. Fedosin S.G. The General Theory of Relativity, Metric Theory of Relativity and Covariant Theory of Gravitation: Axiomatization and Critical Analysis. International Journal of Theoretical and Applied Physics (IJTAP), ISSN: 2250‒0634, Vol.4, No. I (2014), pp. 9‒26; статья на русском языке: Общая теория относительности, метрическая теория относительности и ковариантная теория гравитации. Аксиоматизация и критический анализ.
  10. Мещерский И. В. Соч.: Работы по механике переменной массы, 2 изд., М., 1952.
  11. Gorelik, Gennady. The Problem of Conservation and the Poincare Quasigroup in General Relativity.
  12. Fedosin S.G. The Metric Outside a Fixed Charged Body in the Covariant Theory of Gravitation. International Frontier Science Letters, ISSN: 2349 — 4484, Vol. 1, No. I (2014), pp. 41 — 46, http://dx.doi.org/10.18052/www.scipress.com/ifsl.1.41; статья на русском языке: Метрика за пределами неподвижного заряженного тела в ковариантной теории гравитации.
  13. а б Fedosin S.G. The Principle of Least Action in Covariant Theory of Gravitation. Hadronic Journal, February 2012, Vol. 35, No. 1, P. 35 — 70. статья на русском языке: Принцип наименьшего действия в ковариантной теории гравитации.
  14. Fedosin S.G. The Hamiltonian in Covariant Theory of Gravitation. Advances in Natural Science, 2012, Vol. 5, No. 4, P. 55 — 75. http://dx.doi.org/10.3968%2Fj.ans.1715787020120504.2023; статья на русском языке: Гамильтониан в ковариантной теории гравитации.
  15. B. S. DeWitt, Superconductors and gravitational drag. Phys. Rev. Lett., Vol. 24, 1092‒3 (1966).
  16. G. Papini, Particle wave functions in weak gravitational fields. Nuovo Cimento B, Vol.v52, 136‒41 (1967).
  17. Weisberg J., Taylor J. Relativistic Binary Pulsar B1913+16: Thirty Years of Observation and Analysis. / Binary Radio Pulsars. ASP Conference Series, Vol. TBD, 2004, Rasio F. A., Stairs I. H. (eds.) // arXiv: astro-ph/0407149.
  18. Yi Mao , Max Tegmark, Alan Guth, Serkan Cabi. Constraining Torsion with Gravity Probe B, arXiv:gr-qc/0608121v45, Phys. Rev. D. 76, 104029, 2007.
  19. Newman E.T., Couch E., Chinnapared K., Exton A., Prakash A., Torrence Д. // Journ. Math. Phys., 1965, Vol. 6, P. 918.
  20. Reissner H. — Ann. d . Phys., 1916, Bd 50, S. 106.
  21. Straumann N. General Relativity and relativistic Astrophysics. — Springer-Verlag, Berlin, Heidelberg, New York, 1991.
  22. Fedosin S.G. The Pioneer Anomaly in Covariant Theory of Gravitation. Canadian Journal of Physics, Vol. 93, No. 11, P. 1335‒1342 (2015). http://dx.doi.org/10.1139/cjp-2015-0134. // Эффект «Пионера» в ковариантной теории гравитации.
  23. Anderson J.D., Campbell J.K. and Nieto M.M. The Energy Transfer Process in Planetary Flybys // New Astronomy, 2007, Vol. 12, P. 383—397. — arXiv:astro-ph/0608087.
  24. Fedosin S.G. The graviton field as the source of mass and gravitational force in the modernized Le Sage’s model. Physical Science International Journal, ISSN: 2348‒0130, Vol. 8, Issue 4, P. 1‒18 (2015). http://dx.doi.org/10.9734/PSIJ/2015/22197; статья на русском языке: Поле гравитонов как источник гравитационной силы и массы в модернизированной модели Лесажа.
  25. Muno M. P. at al. A Neutron Star with a Massive Progenitor in Westerlund 1. — arXiv: astro-ph / 0509408 v3, 26 Jan 2006.
  26. Jay Anderson, Roeland P. van der Marel. New Limits on an Intermediate Mass Black Hole in Omega Centauri: I. Hubble Space Telescope Photometry and Proper Motions. — arxiv:0905.0627.
  27. Черепащук А. М. Чёрные дыры в двойных звёздных системах. — в книге «Современное естествознание. Физика элементарных частиц. Астрофизика». М.: Магистр-пресс, 2000, стр. 228—233.
  28. Fedosin S.G. Cosmic Red Shift, Microwave Background, and New Particles. Galilean Electrodynamics, Spring 2012, Vol. 23, Special Issues No. 1, P. 3 — 13; статья на русском языке: Красное смещение и космическое микроволновое фоновое излучение как следствие взаимодействия фотонов с новыми частицами.
  29. Fedosin S.G. Relativistic Energy and Mass in the Weak Field Limit. Jordan Journal of Physics. Vol. 8 (No. 1), pp. 1‒16, (2015); статья на русском языке: Релятивистская энергия и масса в пределе слабого поля.

См. также[править]

Внешние ссылки[править]


 Шаблон: п·о·и
Теории гравитации
Стандартные теории гравитации Альтернативные теории гравитации Квантовые теории гравитации Единые теории поля

Классическая физика

Релятивистская физика

Принципы

Классические

Релятивистские

  • Каноническая квантовая гравитация [11]
  • Петлевая квантовая гравитация [12]
  • Полуклассическая гравитация [13]
  • Причинная динамическая триангуляция [14]
  • Евклидова квантовая гравитация [15]
  • Уравнение Уилера — ДеВитта [16]
  • Индуцированная гравитация [17]
  • Некоммутативная геометрия [18]

Многомерные

  • Общая теория относительности в многомерном пространстве [19]
  • Теория Калуцы — Клейна [20]

Струнные

Прочие