Комплекс "Хеопс-Хефрен-Микерин"="Атом водорода"11

Материал из свободной русской энциклопедии «Традиция»
Перейти к: навигация, поиск
Periss icon.png Первоначальные исследования
Этот раздел статьи является первичным источником части изложенной в нём информации, содержа первоначальные (или ранее не известные широкому кругу читателей) исследования.

[править]

Углы α и i разобъем на три группы с нечеткими границами - "0", "мал", "не мал" - и для наглядности заполним Таблицу 6.

Условные обозначения:

  • 1, 2, 3, ..., 9 - номера клеток;
  • ◊ - связь между α и i выражается соответствующим уравнением;
  • связи нет - зависимости между α и i нет.

Таблица 6

0° ≤ α ≤ 90°
0° ≤ i ≤ 90°
i = 0 i - мал i - не мал
α = 0 1 - связи нет 2 - связи нет 3 - связи нет
α - мал 4 - связи нет 5 - а) ◊
б)α > i ==> ◊
в)α < i ==> связи нет
6 - связи нет
α - не мал 7 - связи нет 8 - ◊ 9 - а) ◊
б)α > i ==> ◊
в)α < i ==> связи нет

Используем также уравнение Ω2 = γ m2 / aср3, где γ, m2 = const.

Клетка 1
α = 0° , i = 0°.
[B' (ω2 / Ω2) + 1] 0 = 0.

Связи нет.

Клетка 2.
α = 0° , i - мал.
sin 2 ι = 2 ι , sin 2(α + ι) = sin 2 ι = 2 ι.
[B' (ω2 / Ω2) + 1]2 ι = 2 ι ==> B' (ω2 / Ω2) + 1 = 1 ==> B' (ω2 / Ω2) = 0 ==> ω2 / Ω2 ==> 0.

Ω → ∞ , aср → 0.

Связи нет.

Клетка 3.
α = 0° , i - не мал.
[B' (ω2 / Ω2) + 1] sin 2 ι = sin 2 ι ==> B' (ω2 / Ω2) + 1 = 1 ==> B' (ω2 / Ω2) = 0.

Ω → ∞ , aср → 0.

Связи нет.

Клетка 4.
α - мал , i = 0°.
[B' (ω2 / Ω2) + 1] 0 = sin 2 α ==> [B' (ω2 / Ω2) + 1] 0 = 2 α.

Ω → 0 , aср → ∞.

Связи нет.

Клетка 5.
α - мал , i - мал.
  • а)
[B' (ω2 / Ω2) + 1] sin 2 ι = sin 2 (α + ι) ==> [B' (ω2 / Ω2) + 1] 2 ι = 2 α + 2 ι ==> B' (ω2 / Ω2) 2 ι = 2 α ==> (B' ω2 / Ω2) i = α .
  • б) α > i.
[B' (ω2 / Ω2) + 1] 2 ι = 2 α + 2 ι ==> [B' (ω2 / Ω2) + 1] 2 ι = 2 α ==> (B' ω2 / Ω2 + 1) i = α.
  • в) α < i.
[B' (ω2 / Ω2) + 1] 2 ι = 2 α + 2 ι ==> [B' (ω2 / Ω2) + 1] 2 ι = 2 ι ==> B' (ω2 / Ω2) = 0 .

Ω → ∞ , aср → 0.

Связи нет.

Клетка 6.
α - мал , i = не мал.
[B' (ω2 / Ω2) + 1] sin 2 ι = sin 2 (α + ι) ==> [B' (ω2 / Ω2) + 1] sin 2 ι = sin 2 ι ==> B' (ω2 / Ω2) + 1 = 1 ==> B' (ω2 / Ω2) = 0 .

Ω → ∞ , aср → 0.

Связи нет.

Клетка 7.
α - не мал , i = 0.
[B' (ω2 / Ω2) + 1] sin 2 ι = sin 2 (α + ι) ==> [B' (ω2 / Ω2) + 1] 0 = sin 2 α .

Ω → 0 , aср → ∞.

Связи нет.

Клетка 8.
α - не мал , i - мал.
[B' (ω2 / Ω2) + 1] sin 2 ι = sin 2 (α + ι) ==> [(B' ω2 / Ω2) + 1)] 2 ι = sin 2 α .
Клетка 9.
α - не мал , i - не мал.
  • а) [(B' ω2 / Ω2) + 1)] sin 2 ι = sin 2 (α + ι).
  • б) α > i.
[B' (ω2 / Ω2) + 1] sin 2 ι = sin 2 (α + ι) ==> [(B' ω2 / Ω2) + 1)] sin 2 ι = sin 2 α .
  • в) α < i.
[B' (ω2 / Ω2) + 1] sin 2 ι = sin 2 (α + ι) ==> [B' (ω2 / Ω2) + 1] sin 2 ι = sin 2 ι ==> B' (ω2 / Ω2) + 1 = 1 ==> B' (ω2 / Ω2) = 0 .

Ω → ∞ , aср → 0.

Связи нет.

Первый закон Кеплера на:

"Гравитационная воронка" и образование протосолнца[править]

Рассмотрим приблизительную зависимость α от формы орбиты:

  • α - мал - форма орбиты тела → короткофокусный эллипс[1];
  • α - не мал - форма орбиты тела → длиннофокусный эллипс[2].

Выделим в Таблице 6 группы клеток, имеющих сходство.

Группа I

Клетки 2, 3, 6 и 5(в), 9(в) - связи между i и α нет. Для этой группы характерно то, что

Ω → ∞ , aср → 0.

Это означает, что размеры окружностей (радиусы) и эллипсов (полуоси) уменьшаются, т.е. тела, двигающиеся по таким орбитам, с течением времени падают на образующееся ядро глобулы.

Группа II

Клетки 4, 7 - связи между i и α нет. Для этой группы характерно то, что

Ω → 0 , aср → ∞.

Это означает, что размеры коротко- и длиннофокусных эллипсов (полуоси) увеличиваются. Иными словами, тела, двигающиеся по таким орбитам, с течением времени удаляются от образующегося ядра глобулы в плоскости i = 0° .

Группа III

Клетки 5, 8, 9 (не учитывая частные случаи: i не зависит от α) - связь между i и α есть. Для них характерны различные связи i и α,описываемые уравнениями. Это означает, что существуют орбиты, удовлетворяющие соответствующим уравнениям. С течением времени эти орбиты приближаются к i = 0° .

Клетке 1 соответствует

Ω → ∞ или Ω → 0

и поэтому ее можно исключить из рассмотрения.

Таким образом, движение вещества в глобуле приводит к перераспределению вещества и появлению трех основных зон:

  • две свободные от вещества зоны и расположенные над полюсами образующегося ядра в виде полостей;
  • зона диска с малым i и увеличивающейся концентрацией вещества в направлении i = 0° ;

На рисунке это сечение глобулы выглядит слудующим образом. Стрелками показано направление движения вещества в глобуле.

Сечение глобулы

Группа I (клетки 2, 3, 6 и 5(в), 9(в)) ответственна за образование протосолнца.

Большая часть вещества глобулы попадает на образующееся ядро глобулы, увеличивая его массу. Плоскости орбит тел в зоне полостей все время поворачиваются в пространстве вследствие увеличения i и δφ (δφ = 6 π γ Mяд / c2 a (1 - e2)→ ∞ при a = aср → 0). Тела по сложной кривой ускоренно падают на ядро вблизи полюсов, не приводя к появлению большого значения вращающего момента ядра. Эту аккрецию (падение вещества на ядро) можно считать результатом совместного действия гравитационных сил и вращения, т.е. Ω и ω . Наглядный пример из окружающей жизни:

вытекание воды в ванне через отверстие слива на дне.

Поэтому аккрецию точнее характеризует словосочетание - "гравитационная воронка".

В настоящее время эта часть - наиболее разработанная другими авторами и поэтому не буду вдаваться в подробности.

Итак, в результате падения вещества на ядро его масса и температура увеличиваются и наступает момент, когда ядро "вспыхивает" вследствие термоядерных реакций - ядро превращается в протосолнце (= рождение Солнца). Часть оболочки может быть выброшена в окружающее пространство, появляются электромагнитное и корпускулярное излучения и т.д.

Уравнение-формула материи и общий принцип для квантования атома водорода по Бору и Солнечной системы (информация для необъязательного понимания)[править]

Добавление в скобках в названии пункта означает, что в данном пункте многое останется непонятным для читателя, так как изложение материала делается правилами и методами, которые находятся на границе известного и неизвестного в современной физике и математике.

Рассмотрим еще раз более подробно в записи, но без объяснения применяемых математических операций, вывод двух уравнений физики (проблема Единой теории поля - ЕТП).

M = ca γb ħd ke k'f NAg - уравнение-формула материи.

Буква M от слова "Материя". В правой части выражения стоят произведения фундаментальных констант в соответствующих степенях. Показатели степеней - a, b, d, e, f, g ∈ R .

c - скорость света;

γ - постоянная всемирного тяготения;

ħ - постоянная Планка;

k - постоянная Больцмана;

k' - постоянная Кулона;

NA - постоянная Авогадро.

M = ca γb ħd ke k'f NAg ==> F0 = c4 / γ = (c8 / γ2)1/2 = 1) γ (ħ c / γ)1/2 (ħ c / γ)1/2 (c6 / ħ2 γ2)1/2 , 2) k' (ħ c / k')1/2 (ħ c / k')1/2 (c6 / ħ2 γ2)1/2 = 1) γ m0 m0 / r02 , 2) k' q0 q0 / r02 . ==>
==> F0 = 1) γ m0 m0 / r02, 2) k' q0 q0 / r02. ==> \(\bar{F_0}\) = 1) γ \(\bar{m_0} \bar{m_0} / \bar{r_0^2}\), 2) k' \(\bar{q_0} \bar{q_0} / \bar{r_0^2}\).

$$F = \begin{cases} \gamma \frac{m_1 m_2}{r^2},\\ k' \frac{q_1q_2}{r^2}.\end{cases}$$

F0, m0, r0, q0 - планковские значения силы, массы, расстояния, электрического заряда.

Аналогично можно вывести из уравнения-формулы материи и

F = m v2 / r.

Комбинируя их совместно, получаем:

γ m1 m2 / r2 = m2 v2 / r , k' q1 q2 / r2 = m v2 / r .

В применении их к Солнечной система и атому водорода:

γ Mc / r = v2 , k' e2 / r = me v2 ,

где Mc - масса Солнца, v - скорость орбитальная скорость планеты или электрона, me - масса электрона, e - элементарный электрический заряд, r - расстояние от центра до планеты или электрона.

Зная скорость тела (считая ее = const) на первой орбите (Меркурий - электрон), можно определить расстояние до него. Так как

v = δφ × vгр , v = α c ,

(vгр - скорость гравитационных волн, c - скорость электромагнитных волн, δφ - смещение перигелия Меркурия, α - постоянная тонкой структуры), то после несложных преобразований можем получить:

RM = 4 h'2 / γ Mc , a0 = ħ /α c me ,

где RM - расстояние от Солнца до Меркурия, h' - гравитационная солнечная постоянная, a0 - первый боровский радиус электрона.

Остальные орбиты планет Солнечной системы и электрона в атоме водорода:

Rn = n2 RM , Rn = n2 a0 ( n = 1, 2, 3, ...) .

Движение под действием гравитационных и кулоновских сил происходит по окружности и эллипсу (учитывая устойчивые орбиты). Общий случай - движение по эллипсу. Для движения по эллипсу можно выбрать геометрическую характеристику - S (площадь), а также физическую - T (период обращения). Тогда есть возможность построить функцию их связи - площадь S, описываемая радиус-вектором Rn тела, за время t:

f (S, t ).

Применяя уравнение-формулу материи, получим планковские значения для площади S0 и времени t0:

S0 = (ħ2 γ2 / c6)1/2 , t0 = (ħ γ / c5)1/2 ~ 10−43 c .

Условие минимума для планковских величин дает выражение:

2 γ2 / c6)1/2 (c5 / ħ γ)1/2 = (ħ γ / c)1/2 = (γ / ħ c)1/22)1/2

или

S0 / t0 = ħ / m0.

Из того же уравнения-формулы материи можно аналогичными операциями получить планковские формулы для длины l0 и массы m0:

l0 = (ħ γ / c3)1/2 ~ 10−35 м , m0 = (ħ c / γ)1/2 ~ 10−8 кг .

Считая l0 и t0 фундаментальными квантами длины и времени, все расстояния и времена в реальном нашем мире выражаем как:

l = n1 l0 , n1 = 1, 2, 3, ... ,
t = n2 t0 , n2 = 1, 2, 3, ... .

Тогда

l2 = n12 l02 → l2 = n12 S0 → S = n12 S0.

Относительно же планковской массы m0 этого нельзя сказать и поэтому все массы в реальном мире можно записать так:

m = m0 / n3 , n3 = 1, 2, 3, ... - микромир ,
m = n3 m0 - макромир-мегамир.

Продолжаем далее:

S0 / t0 = ħ / m0 ==> (S / n12) / (t / n2) = ħ / n3 m ==> (S / t) (n2 / n12) = ħ / n3 m ==> S / t = (n12 / n2 n3) (ħ / m) ==> S / t = n (ħ / m),

где

n = n12 / n2 n3 , n = 1, 2, 3, ...;
S0 / t0 = ħ / m0 ==> (S / n12) / (t / n2) = ħ / (m / n3) ==> (S / t) (n2 / n12) = n3 (ħ / m) ==> S / t = (n3 n12 / n2) (ħ / m) ==> S / t = n (ħ / m),

где

n = n3 n12 / n2 , n = 1, 2, 3, ... .

В применении к атому водорода это будет

S / t = n (ħ / me),

где me - масса электрона, ħ - постоянная Планка, S и t - геометрическая и физическая характеристики движения электрона.

Заменяя в уравнении-формуле материи постоянную Планка ħ на гравитационную солнечную постоянную h' и делая аналогичные расчеты для планковских значений длины l0', времени t0' и массы m0', получим:

M = ca γb h'd ke k'f NAg

и соответствующие

l0' = h' / c ~ 4622 км, t0' = h' / c2 ~ 0,01 с, m0' = h' c / γ ~ 1034 кг.

Поэтому

S0' = (l0')2 = (h' / c)2,

а для отношения планковских площади и времени:

S0' / t0' = h'.

Интересно, что l0' = h' / c ~ 4622 км (фундаментальный квант длины для этого уравнения-формулы материи) и r1' = 2 h' / c ~ 9244 км (предельный гравитационный радиус планетной орбиты). Переходя к реальным величинам, имеем после аналогичных промежуточных выкладок:

S / t = n h'.

В приложении к Солнечной системе это уравнение совсем не изменяется:

S / t = n h',

где n = 1, 2, 3, ..., S и t - геометрическая и физическая характеристики движения планеты.

Еще раз обратимся к этим выделенным уравнениям.

  • Атом водорода: S / t = n (ħ / me).
  • Солнечная система: S / t = n h'.

Так как S = π rn2 (принимая во внимание круговые движения) и t = tn = 2 π rn / vn, получаем:

π rn2 / (2 π rn / vn) = vn rn / 2 = n (ħ / me)

или

vn rn me = 2 n ħ.

Учитывая спин электрона, получим

vn rn me = n ħ,

т.е. из S / t получаем условие квантования атома водорода.

Аналогично и для второго уравнения:

S / t = n h'.

Так как S = π rn2 , t = tn = 2 π rn / vn , получаем:

π rn2 / (2 π rn / vn) = n h'

и окончательно

vn rn = 2 n h',

т.е. из условия S / t получаем условие квантования Солнечной системы.

Следовательно, соотношение S / t можно считать общим принципом (правилом) для квантования атома водорода и Солнечной системы.

При S ≤ Sэл (площадь эллипса) и t ≤ T (период обращения) и t = const соотношение S / t - второй закон Кеплера.

Вывод:
второй закон Кеплера определяет условие квантования атома водорода и Солнечной системы:
\(\frac{S}{t} = \begin{cases} n \frac{ħ}{m_e},\\ n h',\end{cases}\)
n = 1, 2, 3, ... ,
t = const.

Материя на:

Страница: 0 , 1 , 2 , 3 , 4 , 5 ,6 , 7 , 8 , 9 , 10 , 11 , 12 , 13 , 14 , 15 , 16 , 17 , 18

Примечания[править]

  1. эллипс с малым фокусным расстоянием
  2. эллипс с большим фокусным расстоянием

См. также[править]

Ссылки[править]

Литература[править]